Однородная модель

Cтраница 1

Тепловая модель Мостовлянского.| Расчетная тепловая модель. [1]

Однородная модель, строго говоря, справедлива лишь для тянутых переходов. [2]

Однородная модель при этом замкнута и закон сохранения нуклонов формулируется элементарно: число N не меняется от одного цикла к другому. Относительно энтропии S было сделано предположение, что S не меняется в момент перескока от одного цикла к другому. Однако она возрастает в ходе каждого цикла. Возрастание энтропии особенно велико, если во время цикла образуются звезды и происходят ядерные реакции. [3]

Однородные модели с поворотами осей требуют наличия материи; ддя пустого пространства возможны лишь однородные модели с фиксированными осями. [4]

Соотношение напряжений в междукамерных и участковых целиках ( метод фотоупругости. [5]

Однородной моделью будем называть такую, в которой разрабатываемый пласт ( рудное тело), покрывающая и подстилающая толщи сложены однородными нетрещиноватыми породами, не имеющими тектонических нарушений. [6]

Для однородной модели этот множитель совпадает с квадратом структурной константы С11 и по определению постоянен. [7]

Типичная вершина шахматной рещетни. [8]

В однородной модели на квадратной решетке задают две ф-ции: Eft ( 4 2) на горизонтальных ребрах и ev ( at, a2) па вертикальных. В однородной модели на треугольной и гексагональной решетках анизотропия характеризуется тремя ф-циями. Для абелевых групп симметрии можно выбрать о / так, чтобы парное взаимодействие ЕЗ зависело только от разности a - - ay спинов, расположенных на концах ребра. В табл. 1 перечислены нек-рые группы, используемые при построении моделей. [9]

Для однородной модели этот множитель совпадает с квадратом структурной константы С11 и по определению постоянен. [10]

Анализ однородной модели океанской циркуляции во многом типичен для задач геофизической гидродинамики. В физическом отношении эта модель очень груба и по самой своей формулировке не дает описания вертикальной структуры океанской циркуляции, которая ввиду геострофичности полностью определяется горизонтальными градиентами плотности. Далее, в такой модели невозможно изучить и влияние нагрева поверхности океана на крупномасштабные океанские движения. При этом, поскольку течения вблизи западной границы нелинейны, движения, создаваемые ветром и нагревом, не могут изучаться раздельно, так как принцип суперпозиции оказывается там неприменимым. Наконец, отсутствие стратификации означает и отсутствие доступной потенциальной энергии, необходимой для роста возмущений типа вихрей, которые будут описаны в гл. Такие возмущения могут существенно влиять на среднее течение благодаря генерации осредненных потоков тепла и импульса, и совершенно не ясно, возможна ли параметризация таких эффектов при помощи обычных коэффициентов турбулентного обмена. [11]

Приняв однородную модель Вселенной, нужно сделать выводы, следующие для этой модели из известных физических законов. Здесь уместно спросить: насколько правомерно пользование известными, установленными в лаборатории законами. Не следует ли ожидать, что при переходе к грандиозным масштабам Вселенной сами эти законы придется менять. [12]

Рассмотрим анизотропную однородную модель с обычным веществом. Как уже неоднократно отмечалось, на ранней вакуумной стадии расширения анизотропного мира тяготение вещества не играет роли. [13]

В однородных моделях выбор реперных векторов определялся заданием определенных значений структурных констант группы движений пространства; эти векторы ( обозначавшиеся в [2] через е1, е2, е3) не были поэтому связаны с направлениями казнеровских осей. [14]

В анизотропных однородных моделях скорость изменения плотности вещества со временем иная, чем в изотропной. Это приводит к другому исходу протекания ядерных реакций в расширяющемся веществе и, как следствие, к иному химическому составу первичного вещества. [15]

Страницы: 1 2 3 4