Гомоядерная двухатомная молекула

Cтраница 2

Прямое нерезонансное возбуждение колебаний гомоядерных двухатомных молекул изучалось теоретически в работах [138-141], где предполагалось, что переходы обусловлены короткодействующим электростатическим взаимодействием. [16]

Качественное предсказание последовательности молекуляр-но-орбитальных энергий гомоядерных двухатомных молекул возможно потому, что диагональные матричные элементы гамильтониана ( которые аппроксимируют энергетические уровни атомных орбиталей) для конкретной атомной орбитали имеют одинаковое значение у обоих атомов. Главные взаимодействия в молекуле происходят между одинаковыми орбиталями на двух атомах. Энергетическое расщепление уровней возникающих молекулярных орбиталей является в первом приближении симметричным относительно их исходного энергетического уровня. Относительные величины расщеплений а - и я-типов можно установить на основании учета геометрических факторов. [17]

Молекула кислорода обладает магнитными свойствами, а молекула азота. [18]

Мы видим, что наблюдаемые свойства гомоядерных двухатомных молекул второго периода можно удовлетворительно объяснить с помощью двух концепций: последовательного заполнения набора молекулярных орбиталей и межэлектронного отталкивания. [19]

Образование связывающих и разрыхляющих молекулярных орбиталей из АО. Пунктиром показаны узловые плоскости, зачернены отрицательные угловые части. [20]

Следует кратко остановиться и на классификации электронных термов гомоядерных двухатомных молекул. [21]

Такое расположение МО по энергии наблюдается для всех гомоядерных двухатомных молекул, образованных элементами второго периода, кроме 02 и F2; в этих же молекулах орбитали яи2р и og2p заполнены, и поэтому расположение их по энергии оказывается существенным лишь при рассмотрении возбужденных состояний. Однако если не рассматривать возбужденные состояния, то порядок расположения орбиталей по энергиям [ выражение (10.25) ] позволяет объяснить свойства симметрии основного состояния всех гомоядерных двухатомных молекул, образованных элементами второго периода, и их положительных ионов столь же успешно, как это удается сделать при выявлении свойств симметрии основных состояний элементов на основе расположения по энергиям АО ( гл. В табл. 10.2 приведены электронные конфигурации, соответствующие основному состоянию гомоядерных двухатомных молекул от Н2 до F2 и некоторых положительных молекулярных ионов. [22]

Образование связывающих и разрыхляющих молекулярных орбиталей из АО. Пунктиром показаны узловые плоскости, зачернены отрицательные угловые части. [23]

Следует кратко остановиться и на классификации электронных термов гомоядерных двухатомных молекул. [24]

Образование связывающих и разрыхляющих молекулярных орбиталей из АО. Пунктиром показаны узловые плоскости, зачернены отрицательные угловые части. [25]

Следует кратко остановиться и на классификации электронных термов гомоядерных двухатомных молекул. [26]

После этого короткого обзора мы можем рассмотреть реакции двух гомоядерных двухатомных молекул друг с другом. Логическое допущение состоит в том, что боковое столкновение при четы-рехцентровом переходном состоянии является энергетически наиболее выгодным путем реакции. [27]

Выражения [55] и [56] справедливы только для случая диссоциации гомоядерных двухатомных молекул. [28]

Распределение электронной плотности в молекуле Н2 ( - - - - - - - - и су. [29]

Уменьшение потенциальной энергии, происходящее при обобществлении электронов в гомоядерных двухатомных молекулах, сильно зависит от положения атомов в периодической системе. На рис. 7.2 приведены известные в настоящее время энергии связей ( ккал) для 32 молекул. Они изменяются от очень слабых взаимодействий в Hg2, Cd2 и Zn2 до связи в молекуле азота с энергией 225 ккал. Как и следовало ожидать, наблюдаются определенные закономерности при переходе по вертикали. Всего за двумя исключениями, при переходе сверху вниз по группам периодической системы прочность ковалентных связей уменьшается. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5