Cтраница 1
Жесткая молекула двухатомного газа имеет 5 степеней свободы: три степени свободы поступательного движения - по направлениям осей х, у, z и две вращательного - около двух взаимно перпендикулярных осей, проходящих через центр тяжести молекулы перпендикулярно к линии, соединяющей атомы. [1]
Произвольная многоатомная жесткая молекула имеет три различных момента инерции IA, IB, Ic, чему в механике отвечает модель асимметричного волчка. Для этого случая нельзя точно решить уравнения Шредингера, однако анализ вращательного движения двухатомной молекулы оправдывает применение классической механики. [2]
Для жестких молекул ( таких, как антрацен) изменение вязкости растворителя очень слабо влияет на значения Е, однако в случае гибких молекул, например молекул ди-9 - антрилэтана, Е значительно изменяется, и эти изменения оказались близки к величине А. [3]
Для жестких молекул такая закономерность означает, что наблюдаемое двойное лучепреломление имеет ориентационную природу. При деформационном эффекте с влиянием внутренней вязкости [ уравнение ( XIV-38) ] соответствующая зависимость имеет вид прямой J. [4]
Для жестких молекул, таких, как метан или фтористый метил, рассматриваемое пространство колебательных координат содержит только одну из симметрически-эквивалентных равновесных конфигураций, в то время как для молекул типа Ь СЬ, для которых наблюдаются туннельные эффекты, область колебательных координат содержит более одной симметрически-эквивалентной равновесной конфигурации. [5]
Для жестких молекул спектр простирается от некоторого конечного значения v0 до бесконечности, а для мягких - от v0 до нуля. [6]
У жестких молекул трехатомных газов, если только молекулы не лежат на одной прямой, теплоемкость должна быть. [7]
В относительно жесткой молекуле холестерилхлорида [ 2ж ] времена релаксации Т для атомов углерода СН-и СН2 - групп легко распознаются ( более точно, чем в обсужденном выше случае изооктана), составляя соответственно - 0 5 и 0 25 с. [8]
В случае жестких молекул интервал времен релаксации первой группы сжимается ( по мере роста жесткости малые зремена релаксации постепенно исчезают), в то время как группа периодов колебаний изменяется мало. [9]
Для случая весьма жестких молекул ( В велико), рассмотренного Куном [51], решение может быть получено. Поэтому харктеристическая величина двойного лучепреломления [ п ] для жестких цепей определяется выражением (7.133), полученным для абсолютно гибких цепных молекул. [10]
Для случая весьма жестких молекул ( В велико), рассмотренного Куном [51], решение может быть получено. Поэтому харктеристическая величина двойного лучепреломления [ nj для жестких цепей определяется выражением (7.133), полученным для абсолютно гибких цепных молекул. [11]
В общем случае многоатомная жесткая молекула имеет три различных момента инерции / А, / в, / с, чему отвечает в механике модель асимметрического волчка. Для этой модели не удается точно решить уравнение Шредингера, однако анализ вращательного движения двухатомной молекулы оправдывает применение классической механики при достаточно высоких температурах. [12]
Бонди рассматривает и гибкие и жесткие молекулы. [13]
Ранние теории вязкости жестких молекул в разбавленных растворах [35] предсказывают заметное снижение вязкости с увеличением скорости сдвига и могут объяснить этот эффект с привлечением возможности небольших изменений степени ориентации. На самом деле, маловероятно, чтобы такие большие изменения вязкости соответствовали столь же сильным изменениям ориентации. [14]
Рассмотрим сначала случай жесткой молекулы. В такой молекуле каждый из атомов колеблется около некоторого положения равновесия и все положения равновесия фиксированы определенным образом по отношению друг друга, образуя жесткий каркас молекулы. [15]