Момент - рекомбинация
Cтраница 2
В первом варианте теории предполагалось, что скорость вихревого движения в момент рекомбинации порядка 0 1 - 0 4 скорости света. [16]
С помощью полученных выше формул можно оценить, какой должна быть амплитуда возмущений плотности и скорости на момент рекомбинации для того, чтобы к сегодняшнему дню могли образоваться галактики и скопления галактик. [17]
Но остается не исключенной возможность более сильного нагрева, до - 107 - 108 К, вблизи момента рекомбинации, что допускает в этот момент диссипацию движений со скоростями - 108 см / сек. [18]
Для вихревой теории характерны скорости движения плазмы, значительно превышающие скорости движения в адиабатической теории на тот же момент рекомбинации. [19]
Не выяснен и чрезвычайно важный вопрос о числе повторных локализаций, претерпеваемых электроном, попавшим и полосу проводимости до момента рекомбинации. [20]
Растущие и затухающие возмущения экспоненциально зависят от времени; обозначим а ] / г4лСррек, где р ек - плотность в момент рекомбинации. [21]
Если время прохождения дырок через среднюю n - область много меньше времени их жизни ( среднее время между моментом входа в область и моментом рекомбинации), что выполняется при малой толщине и-области, то основная часть дырок дойдет до правого р - n - перехода и попадет на правый контакт. Таким образом, величина тока через правый ( запертый) р - п-переход почти целиком определяется величиной тока через левый ( открытый) переход. Кроме того, через правый р - га-переход течет и обратный ток, обусловленный рождением пар электрон - дырка в зоне запорного слоя ( см. предыдущий параграф), не зависящий от тока через левый переход. Величина обратного тока в обычном режиме мала по сравнению с током инжектированных в среднюю область неосновных носителей заряда. [22]
Однако вихрь скорости, связанный с мелкомасштабными ударными волнами, должен быть, соответственно, малого масштаба, и такой вихрь полностью затухает к моменту рекомбинации. Итак, действительно, в раннем периоде эволюции при отсутствии изначальных вихрей движение остается потенциальным, безвихревым. [23]
Можно предполагать, что в начальном спектре возмущений масса Mt не выделена, амплитуда возмущений, соответствующих различным массам, плавно возрастает в сторону малых масс. Однако к моменту рекомбинации диссипативные процессы устраняют все коротковолновые адиабатические возмущения. [24]
Значение R ( t) оценено по современному значению температуры реликтового излучения 2 7 К. Видно, что в момент рекомбинации ( Z-1000) амплитуда лишь немного меньше максимального значения. [25]
Примером таких длин волн является горизонт на момент рекомбинации. [26]
Рассказать об амплитуде начальных неоднородностей плотности в момент рекомбинации может лишь реликтовое излучение. [28]
Значения б, приведенные выше, даны для момента рекомбинации, до этого момента энтропийные возмущения были заморожены. [29]
Излучение, сопровождающее рекомбинацию электронов, называется свечением рекомбинации. Его спектр непрерывен, так как кинетическая энергия электрона / иг 2 / 2 может иметь в момент рекомбинации различную величину. [30]
Страницы: 1 2 3 4