Момент - рекомбинация
Cтраница 3
После рекомбинации фотоны выходят из теплового равновесия с веществом и запоминают тот тепловой спектр, который они имели в момент рекомбинации. В результате последующего расширения температура фотонного газа адиабатически падает, в настоящее время значение температуры этого реликтового излучения составляет около трех градусов Кельвина. Излучение с такой температурой наблюдается из всех доступных участков Вселенной. [31]
В том случае, если в начальный момент 60 и скорость чисто вихревая, div t 0, то амплитуда растущего решения равна нулю в линейном приближении. Возмущения плотности зависят от более высоких степеней начальной скорости; для описания наблюдаемой картины необходимы большие начальные скорости к моменту рекомбинации. [32]
Для этих типов возмущений характерно их ослабление в ходе расширения. Поэтому эффект зависит главным образом от ситуации в наиболее ранний момент, доступный наблюдению, в данном случае - в момент рекомбинации, когда плазма становится прозрачной. В определенном интервале длин волн возмущений эффект сильно зависит от того, что рекомбинация и просветление плазмы происходят не мгновенно: излучение, приходящее с определенного направления, усредняет температуру толстого слоя. [33]
Далее, вторичная ионизация всего первичного газа или части его, не вошедшей в скопления, приводит к рассеянию и сглаживает возможную угловую зависимость интенсивности реликтового излучения. Поэтому, казалось бы, отсутствие наблюдаемых возмущений всегда можно приписать сглаживающему действию рассеяния, даже тогда, когда в момент рекомбинации возмущения велики. [34]
Кроме того, это условие фиксирует фазу временной части каждого компонента Фурье. Это означает, что 6k ( /) должно обращаться в нуль, при тех дискретных значениях k, для которых в момент рекомбинации фаза стоячей волны такова, что остаточные неоднородности, обусловленные смещением и скоростью, как раз гасят друг друга. [35]
Он может быть использован при синтезе только тогда, когда два радикала образуются по соседству друг с другом ( б) или если они настолько стабильны, что могут существовать до момента рекомбинации. [36]
В самом деле открытие этого излучения значительно усилило интерес к картине гравитационной неустойчивости, поскольку, как было описано, в горячей Вселенной выделена эпоха Z-1000, в которую могли начать формироваться нерелятивистские объекты; в момент рекомбинации появляются два излома в спектре линейных возмущений при низкой массе. [37]
Не ослабленный этим обстоятельством эффект можно наблюдать при Я. С другой стороны, нужно, чтобы к моменту рекомбинации мы имели дело со сформировавшейся гравитационной волной, A. [38]
Этот закон затухания свечения, выражаемый гиперболой второго порядка, на опыте почтп никогда не выполняется, так как в реальных случаях рекомбинация не наступает непосредственно. Так, при химических процессах реакция обычно протекает в несколько этапов, причем свечение возникает на одном из ее звеньев. При рекомбинации электронов и ионов в твердых телах электроны до момента рекомбинации могут подолгу задерживаться ( локализоваться) около особых мест кристаллической решетки, откуда они освобождаются лишь ] знешними воздействиями, подобно тому как освобождаются электроны с метастабильных уровней при вынужденном свечении дискретных центров; в результате затухание свечения протекает но сложному закону. [39]
Как и всякое нестационарное возмущение метрики, гравитационное излучение влияет на реликтовое излучение. По общим законам оптики это влияние приводит к тому, что наблюдаемая температура излучения Т становится различной в разных направлениях. Вид спектра не изменяется; в частности, если спектр был равновесным в момент рекомбинации, то он и остается равновесным, планковским в каждом данном направлении. Теорема Лиувилля в сочетании с ОТО обеспечивает изменение плотности потока фотонов пропорционально Т3 в соответствии с изменением частоты фотонов и температуры. [40]
В теории горячей Вселенной существует особый тип возмущений, которые в принципе могут привести к выделению отдельных, обособленных, гравитационно связанных тел на современной стадии, при полном отсутствии возмущений метрики, плотности, скорости на ранней стадии и, в частности, вблизи сингулярности. Общая характеристика этих так называемых энтропийных возмущений была дана в § 4 гл. Напомним основной вывод: энтропийные возмущения с длиной волны, соответствующей массе М10М0, остаются практически постоянными вплоть до момента рекомбинации. После рекомбинации в нейтральном водороде энтропийные возмущения превращаются в возмущения плотности и далее в растущие потенциальные возмущения при ММлк-5х X 10 MQ и в затухающие звуковые волны при М5 - 10 Q - MQ. Здесь будет рассмотрена возможная роль энтропийных возмущений в образовании современной структуры Вселенной. [41]
Для проверки теории возникновения крупномасштабной структуры ( сверхскоплеыий и скоплопий галактик) важны наблюдения степени изотропии РИ. После рекомбинации излучение стало свободно распространяться в пространстве, н поэтому РИ должно нести информацию о не-однородностях, бывших в момент рекомбинации. РИ в разных направлениях позволяют оценить степень неоднородности плазмы в момент рекомбинации. Если вещество Вселенной состоит только из барионов и QjKiO03, то с момента рекомбинации и до наших дней возмущения плотности могли вырасти из-за гравитац. [42]
Рассмотрим возмущение плотности, но не слишком большого масштаба ( 1013Afo - 1023AfQ) и малой амплитуды. Нижний предел интервала соответствует наименьшему не затухающему из-за диссипации масштабу при / рек, верхний предел соответствует горизонту cU, U - сегодняшний момент. Естественно предположить, что спустя достаточное время после рекомбинации мы имеем дело с растущим возмущением: если, например, в момент рекомбинации растущие ( - / Vl) и убывающие ( - / - 1) возмущения были представлены с амплитудой одного порядка, то к настоящему времени амплитуда убывающих возмущений окажется ничтожно малой по сравнению с амплитудой растущих возмущений. Из того факта, что мы имеем дело с растущими возмущениями, вытекают два следствия. [43]
 |
Ход высвечивания CaS-Bi - фос-фора при различных температурах возбуждения и высвечивания. [44] |
В случаях II и / / / возбуждение производилось при 329 и 348 К; при этих более высоких температурах большее число электронов успевает высветиться во время самого возбуждения, поэтому в момент прекращения возбуждения в фосфоре было меньше локализованных электронов, чем в случаях /, IV и V. Распределение их по уровням локализации также было иным, так как при высокой температуре после прекращения возбуждения остаются главным образом электроны, локализованные на самых глубоких уровнях. Если бы электроны до момента рекомбинации претерпевали много локализаций и много раз попадали в полосу проводимости, то при повышении температуры в фосфоре должно было бы весьма быстро устанавливаться термическое равновесие. В этом случае распределение IV при нагревании немед - ленно перешло бы в распределение, аналогичное распределению / / /, так как оба они соответствуют температуре затухания 348 К. Опыт дает, однако, для случаев / / / и IV существенно различный ход затухания; фосфор в состоянии IV затухает быстрее: вначале он имеет большую яркость свечения, свидетельствующую о быстрой рекомбинации избыточных электронов с верхних уровней локализации, а затем, на поздних стадиях затухания, свечение в случае IV становится слабее, чем свечение в случае III. Такое отношение обеих кривых затухания может иметь место лишь при существенном различии распределения электронов в случаях / / / и IV. Очевидно, что за время нагревания фосфора ( в данном случае 27 сек. [45]
Страницы: 1 2 3 4