Электромагнитный момент - машина
Cтраница 3
Динамика обобщенной машины описывается четырьмя уравнениями электрического равновесия в цепях ее обмоток и уравнением электромеханического преобразования энергии, выражающим электромагнитный момент машины как функцию электрических и механических координат системы. [31]
 |
Электрическая ( а и электромагнитная ( б схемы синхронного электродвигателя. [32] |
Поэтому электромагнитные силы f, возникающие между полюсами статора и полюсами ротора, направлены радиально ( рис. 292 6) и электромагнитный момент машины равен нулю. При работе машины в двигательном режиме ( рис. 292, в и г) ее ротор под действием приложенного к валу внешнего нагрузочного момента Мт смещается на некоторый угол 9 против направления вращения. Максимум момента Мтах соответствует углу 6 90, когда оси полюсов ротора расположены между осями полюсов статора. [33]
Часто в рассмотрение вводится потокосцепление взаимной индукции ц7 Lm ( is iR) В этом случае появляется еще четыре возможности представления электромагнитного момента машины через следующие пары: ( Js, m); ( jR Wj; ( yss Vm); ( fR Ym) Пос-ле выбора той или иной пары уравнение момента приобретает определенность, а количество уравнений в системе (5.8) сокращается до двух. Кроме того, в уравнениях (5.3) и (5.4) векторные величины момента и скорости могут быть заменены их модульными значениями. Это является следствием того, что пространственные векторы токов и потокосцеплений расположены в плоскости, перпендикулярной оси вращения, а векторы момента и угловой скорости совпадают с осью. [34]
При исследованиях устойчивости, а также режимов работы синхронной машины с пульсирующим моментом механических сил на ее валу, возникает необходимость в определении электромагнитного момента машины. Здесь будут рассмотрены только малые колебания, анализ которых достаточно прост. [35]
Электромагнитный момент машины без демпферной обмотки можно получить из выражений ( 154) - ( 156), определяющих момент машины с демпферной обмоткой, полагая в них rsd r99 co и заменяя сверхпереходные сопротивления Ха, х д соответственно переходным сопротивлением х а и синхронным сопротивлением хд. [36]
 |
Регулирование реактивной мощности генератора при Р О. [37] |
U совпадают по фазе и ток статора имеет только реактивную составляющую. Соответственно тормозной электромагнитный момент машины равен нулю. [38]
 |
Магнитная муфта - аналог синхронного двигателя. [39] |
Согласно гипотезе Фарадея магнитные линии поля в воздушном зазоре можно представить себе как упругие нити. Поэтому электромагнитный момент машины определяется упругими силами нитей, связывающих полюсы ротора и статора. Механическая работа выполняется двигателем за счет электрической энергии, которую он потребляет из сети переменного тока. Энергия источника постоянного тока возбуждающего поле ротора расходуется лишь на тепло, выделяющееся в обмотке возбуждения. [40]
 |
Энергетиче-ские диаграммы элек-три чес кого вал а сурав-нительиыми машинами при вращении роторов против поля. [41] |
Большая часть мощности циркулирует в цепи статоров машин. Расхождение в значениях электромагнитных моментов машин ( рис. 5.16, б) вызвано потерями в роторе. [42]
 |
Механическая характеристика асинхронного электродвигателя. [43] |
Построенная по ( 3 - 13) механическая характеристика асинхронного электродвигателя ( рис. 3 - 4) показывает, что увеличение скольжения машины от нуля до критического ( которое при отсутствии в роторе добавочного сопротивления обычно не превышает 0 15 - 0 2) сопровождается увеличением электромагнитного момента от 0 до УИМ, а дальнейший рост скольжения ведет к его уменьшению. Такой характер зависимости электромагнитного момента машины от скольжения объясняется зависимостью от скольжения не только величины тока ротора, но и его фазы. При увеличении скольжения, как показывает выражение ( 3 - 8), одновременно увеличивается как полный ток ротора, так и отношение его реактивной и активной составляющих, причем три SSK рост этого отношения является определяющим. [44]
 |
Схемы асинхронного преобразователя частоты при. [45] |
Страницы: 1 2 3 4