Кулоновский барьер

Cтраница 1

Кулоновский барьер отсутствует при столкновении ядра с нейтральной частицей. Но нейтральные частицы не входят в состав земной коры, а будучи получены искусственно, не могут храниться достаточно долго. [1]

Поскольку кулоновский барьер для нейтронов отсутствует, обычно наиболее вероятно испускание нейтронов. Вылет протона может быть более вероятен только в том случае, если энергия связи его в составном ядре меньше энергии связи нейтрона. Ширина Г и ширина Га ( вылет а-частицы и дейтона), как правило, очень малы. Таким образом, при больших энергиях возбуждения составного ядра сечения реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов, больше сечений реакций, при которых испускаются у-кванты или заряженные частицы. [2]

Высота кулоновского барьера между двумя сферическими ядрами с массами Л / 2 и атомным номером Z / 2 равняется в соответствии с уравнением ( 10) гл. [3]

Зависимость нейтронного сечения для серебра от энергии нейтронов в области 0 01 - 100 se. Пунктирная прямая изображает закон i / v. Данные на графике приведены для серебра нормального изотопного состава. однако каждый отдельный резонансный пик может быть приписан тому или иному изотопу серебра. Например, первый резонанс при 5 12 эв принадлежит Ag169. [4]

Наличие кулоновского барьера делает невозможным ( исключая самые легкие ядра) изучение ядерных реакций под действием заряженных частиц низких энергий. Поэтому рассмотрим такие реакции для области средних энергий - от нескольких Мэв до - 50 Мэв. [5]

Величина кулоновского барьера, препятствующего взаимодействию атомных ядер, несомненно, имеет наименьшую величину при реакции между двумя протонами. [6]

Величина кулоновского барьера пропорциональна произведению ZiZa атомных номеров сталкивающихся ядер, так что из реакций столкновения заряженных ядер могут быть перспективны в смысле практической осуществимости только реакции на самых легких ядрах. [7]

Величина кулоновского барьера пропорциональна произведению ZjZg атомных номеров сталкивающихся ядер, так что из реакций столкновения заряженных ядер могут быть перспективны в смысле практической осуществимости только реакции на самых легких ядрах. [8]

При рассмотрении кулоновского барьера предполагалось, что бомбардирующая заряженная частица падает на ядро так, что происходит лобовое соударение. Однако это вовсе не обязательно: направление движения частицы может и не проходить через центр ядра. [9]

Благодаря отсутствию кулоновского барьера нейтроны даже с очень малыми кинетическими энергиями должны проникать в ядра и вызывать ядерные реакции. Справедливость этого утверждения подтверждается опытным путем; оказалось, что в силу причин, обсуждаемых в разделе Д, медленные нейтроны вызывают ядерные реакции с намного большим сечением, чем любые другие частицы. [10]

Необходимость преодоления кулоновского барьера является основной причиной трудности осуществления термоядерных реакций ( см. гл. [11]

Зависимость параметра. [12]

Для преодоления кулоновского барьера сталкивающимся ядрам необходимо сообщить достаточно высокие энергии. На первый взгляд кажется, что для этой цели можно использовать сильноточный ускоритель низкой энергии. Количественные оценки, однако, показывают, что подавляющая часть ускоренных дейтронов, попав в вещество, растеряет свою энергию на ионизацию ( см. гл. В настоящее время считается, что единственным способом осуществления термоядерных реакций является разогрев смеси реагирующих ядер до температуры порядка сотни миллионов градусов. При такой температуре любое вещество превращается в полностью ионизованную плазму. Поэтому создание термоядерного реактора упирается в технологическую проблему создания долгоживущей высокотемпературной плазмы. [13]

Обе реакции имеют одинаковый кулоновский барьер, различие масс невелико, поэтому температурная зависимость обеих реакций отличается мало: е - 1Ь т14 для первой реакции и е - 11гТ1Л / для второй. Но первая реакция включает слабое взаимодействие, поэтому ее скорость в 3 - 10 в раз меньше скорости второй реакции. [14]

Сечения реакций под действием протонов и а-чаотиц, проте.| Конкуренция различных реакций, происходящих при бомбардировке висмута протонами. [15]

Страницы: 1 2 3 4