Кулоновский барьер - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 3
Психиатры утверждают, что психическими заболеваниями страдает каждый четвертый человек. Проверьте трех своих друзей. Если они в порядке, значит - это вы. Законы Мерфи (еще...)

Кулоновский барьер

Cтраница 3


В некоторых случаях - на легких ядрах, где кулоновский барьер невелик ( из-за малого числа протонов в ядре), реакции ( п, р) и ( п, а.  [31]

Поскольку нейтрон не несет на себе никакого заряда, кулоновский барьер не оказывает на него отталкивающего действия, так что нейтрон при любой энергии способен сблизиться с ядром до любого расстояния. В действительности же существуют близкодействующие ядерные силы, которые начинают играть важную роль, когда расстояние между ними становится величиной порядка ядерного радиуса. Эти силы действуют и на заряженные частицы, если те бомбардируют ядро с такой энергией, которой достаточно для преодоления кулоновского поля.  [32]

Для р - распада, как правило, несуществен кулоновский барьер, несмотря на то, что вылетающие позитроны положительно заряжены, а их энергии часто меньше энергий распадныха-частиц. Это связано с тем, что у позитрона очень мала масса и, следовательно, велик импульс. Поэтому позитрон не может долго находиться в ядре без нарушения соотношения неопределенностей.  [33]

Если протоны имеют энергию, достаточную для прохождения над кулоновским барьером, то соответствующие времена жизни приблизительно равны временам жизни по отношению к испусканию нейтрона. Если кинетическая энергия протонов мала и они должны проходить кулоновский барьер, то коэффициент проницаемости приводит к гораздо большим значениям времени жизни.  [34]

Множитель ехр ( - 2лХ) измеряет проникновение частицы в кулоновский барьер и называется множителем проникновения.  [35]

Во-вторых, эффект кулоновского отталкивания между протонами из-за малой проницаемости кулоновского барьера на несколько порядков уменьшает вероятность вылета протонов из средних и тяжелых ядер. Еще раз отметим тот парадоксальный факт, что силы отталкивания могут увеличивать время пребывания протонов внутри ядра.  [36]

Напомним некоторые простые факты из области ядерной физики, Наличие кулоновского барьера приводит к тому, что сечение ядерных реакций между заряженными частицами достигает заметной величины только при достаточно большой начальной энергии сталкивающихся частиц. Это же обстоятельство заставляет при выборе реагирующих веществ ограничиваться элементами с малым порядковым номером.  [37]

Во-вторых, эффект кулоновского отталкивания между протонами из-за малой проницаемости кулоновского барьера на несколько порядков уменьшает вероятность вылета протонов из средних и тяжелых ядер. Еще раз отметим тот парадоксальный факт, что силы отталкивания могут увеличивать время пребывания протонов внутри ядра.  [38]

Если эта энергия больше энергии связи в ядре и высоты кулоновского барьера ( для заряженной частицы), то частица может покинуть ядро, унося с собой всю энергию возбуждения или ее некоторую часть. Не следует, однако, думать, что составное ядро всегда радиоактивно.  [39]

Для нуклидов с Z28 реакции с а-частицами и протонами из-за высокого кулоновского барьера оказываются неэффективными. Образование столь тяжелых элементов возможно в реакциях захвата нейтронов. Для протекания г-процесса требуется высокая концентрация в веществе свободных нейтронов. При взрывах звезд причиной этому может быть, напр.  [40]

Максимум в распределении сдвинут в сторону больших энергий, так как кулоновский барьер препятствует вылету медленных протонов.  [41]

Величина & G обусловливается типом заряженной частицы и принятой вероятностью преодоления кулоновского барьера. Для экзо-энергетических реакций величина порога совпадает с эффективным барьером, а для эндоэнергетических определяется тем процессом, который требует большей энергии частицы.  [42]

Реакции, сопровождающиеся вылетом заряженных частиц, сильно зависят от проницаемости кулоновского барьера.  [43]

В связи с отсутствием у нейтронов заряда для них не существует кулоновского барьера. Поэтому даже нейтроны с очень низкой энергией могут легко реагировать с ядрами, в том числе с тяжелыми. Это важное обстоятельство впервые было обнаружено в 1934 г. Ферми, Амальди, Понтекорво, Разетти и Сегре при проведении опытов по нейтронному облучению серебра. Оказалось, что наведенная нейтронами в серебре искусственная радиоактивность значительно увеличивается в присутствии достаточно больших объемов водородсодержащих веществ, например парафина. Ферми сделал правильное заключение, что эффект связан с замедлением нейтронов в результате ряда соударений с протонами ( частицы равной массы); медленным нейтронам свойственны большие сечения захвата. Последующие исследования показали, что величина эффекта зависит от температуры парафина; это подтверждает, что нейтроны действительно замедляются до тепловых скоростей.  [44]

В реакциях непосредственного слияния ядер 24Mg и более тяжелых для преодоления кулоновского барьера требуется столь большая температура Тд 3 1 09 К, что прежде этого начинается фотоотщепление легких частиц р, п и а от 12С, 16О, 20Ne и захват их другими ядрами. Таким образом, производство элементов тяжелее 32S происходит путем ( р т) ( п, у), ( а, 7) захватов. Эта быстрая ( - 3000 с) стадия эволюции называется стадией альфа-процессов или кремниевого горения [363, 302], так как 28Si наиболее обильно образуется при горении 12С и 16О в ядрах звезд.  [45]



Страницы:      1    2    3    4