Магнитный момент - тело
Cтраница 1
Магнитный момент тела В связан с его угловой скоростью ш соотношением В Ли, где Л - некоторый симметричный линейный оператор. [1]
В отсутствие магнитного поля магнитный момент тела равен нулю вследствие беспорядочного распределения атомных магнитных оментов. Действие магнитного поля сводится к ориентированию магнитных моментов в одном направлении и преодолению дезориентирующего действия теплового движения. Отсюда следует, что парамагнитная восприимчивость зависит от температуры. [2]
Кривой намагничивания называется зависимость магнитного момента тела от приложенного ( внешнего) магнитного поля. Эпитет техническая мы объясним позже. [3]
В отсутствие внешнего магнитного поля магнитный момент тела равен нулю вследствие статистически неупорядоченного распределения атомных магнитных моментов. Действие внешнего магнитного ноля сводится к ориентированию магнитных моментов атомов в одном направлении, при этом преодолевается дезориентирующее действие теплового движения. Отсюда следует зависимость парамагнитной восприимчивости от температуры. [4]
Намагниченность J - величина, равная отношению магнитного момента тела к его объему. [5]
 |
Зависимость поперечной Xj и продольной Хц восприимчивостей антиферромагнетика от температуры ( ТN - температура Нееля. [6] |
Хотя и в парамагнитном и в антиферромагнитном состояниях магнитный момент тела равен нулю, их магнитные характеристики, конечно, существенно отличаются. При высоких температурах магнитная восприимчивость подчиняется закону Кюри - Вейсса, в точке Нее-ля она имеет максимум; при дальнейшем понижении температуры магнитная восприимчивость падает. При измерении продольной восприимчивости магнитное поле направлено вдоль выстроенных магнитных моментов, а при измерении поперечной - перпендикулярно им. [7]
С феноменологической точки зрения, линейная связь между магнитным моментом тела ЛК и вектором S1 возможна, поскольку оба они меняют знак при обращении времени. [8]
С феноменологической точки зрения, линейная связь между магнитным моментом тела JVC и вектором ft возможна, поскольку оба они меняют знак при обращении времени. [9]
НАМАГНИЧЕННОСТЬ ( обозначается обычно М или /), отношение магнитного момента тела к его объему. [10]
НАМАГНИЧЕННОСТЬ ( обозначается обычно М или /), отношение магнитного момента тела к его объему. [11]
НАМАГНИЧЕННОСТЬ ( обозначается обычно М или J), отношение магнитного момента тела к его объему. [12]
Если количества ферромагнитных областей с векторами намагпнченности в том и другом направлениях одинаковы, то магнитный момент тела будет равен нулю, хотя кривая намагничивания образца с таким расположением доменов будет иной, чем при хаотическом расположении векторов спонтанного намагничивания. [13]
Мы говорим, что некоторое тело обладает магнитными свойствами, если включение внешнего магнитного поля Н приводит к изменению его энергии или, другими словами, если внешнее магнитное поле вызывает появление ( изменение) магнитного момента тела. Магнитные свойства вещества принято характеризовать магнитной восприимчивостью % М / Н, где у - магнитная восприимчивость на единицу объема, а М - магнитный момент единицы объема, или намагниченность. Это связано с тем, что магнитными свойствами обладают все атомы - элементарные кирпичики, из которых построены вещества. Протоны и нейтроны, входящие в состав атомных ядер, и электроны, образующие электронные оболочки атомов, обладают магнитными моментами. В отсутствие магнитного поля для большей части веществ все направления магнитных моментов атомных ядер и электронов равновероятны, так qTO вещество в целом не имеет магнитного момента. [14]
Вектор т направлен перпендикулярно к площадке S по правилу буравчика. Магнитный момент тела представляет собой геометрическую сумму магнитных моментов всех диполей. [15]
Страницы: 1 2 3