Магнитный момент - тело
Cтраница 2
После исчезновения поля намагниченность может и не преодолеть этот барьер. Тогда магнитный момент тела сохранит направление, заданное магнитным полем. Так возникает состояние, в котором ферромагнетик обладает спонтанной намагниченностью - конечно, при температуре ниже температуры Кюри. [16]
Парамагнитные свойства вещества вполне объясняются наличием у атомов определенного магнитного момента. Поэтому магнитный момент тела, равный векторной сумме моментов отдельных атомов, близок к нулю, а следовательно, тело не намагничено. Во внешнем магнитном поле на каждый атом действует пара сил, стремящаяся установить магнитнйе моменты атомов параллельно полю. При этом направление вектора намагничения / ( от южного полюса к северному) оказывается параллельным направлению внешнего поля Н, что характерно для парамагнетиков. [17]
Парамагнитные свойства вещества объясняются наличием у атомов определенного магнитного момента. Поэтому магнитный момент тела, равный векторной сумме моментов отдельных атомов, близок к нулю, а, следовательно, тело не намагничено. [18]
Парамагнитные свойства вещества вполне объясняются наличием у атомов определенного магнитного момента. Поэтому магнитный момент тела, равный векторной сумме моментов отдельных атомов, близок к нулю, а следовательно, тело не намагничено. Во внешнем магнитном поле на каждый атом действует пара сил, стремящаяся установить магнитные моменты атомов параллельно полю. При этом направление намагничения / ( от южного полюса к северному) оказывается параллельным направлению поля И, что характерно для парамагнетиков. [19]
 |
Схема возникновения размагничивающего поля. [20] |
При исследовании первой группы веществ основной трудностью является измерение малой величины магнитного момента. При большой восприимчивости магнитный момент тела достаточно велик и его можно измерить более грубыми методами. [21]
Вещества, в которых структурные единицы ( атомы, молекулы, ионы) обладают магнитными моментами ( являются микроскопическими магнитиками), при высоких температурах - парамагнетики, то есть их магнитные моменты направлены в пространстве случайным образом, а их тепловое движение - случайное изменение ориентации магнитиков. Как следствие, макроскопический магнитный момент тела - суммарный магнитный момент структурных единиц - равен нулю. Конечно, воздействуя магнитным полем, микромагнитики можно заставить выстроиться, в результате чего у тела появляется суммарный ( как правило, небольшой) магнитный момент. [22]
Если опять вернуться к ферромагнетику, то сказанное можно про-иллюстриров ать следующим примером: каждый маг-нон соответствует одному неупорядоченному магнитному моменту. Когда число магнонов равно числу магнитных моментов тела, то разупорядочены все магнитные моменты. Поскольку число магнонов растет с ростом температуры, то сказанное выше дает возможность оценить температуру Кюри и свойства перехода выразить через характеристики магнонов. Этот метод расчета строго не обоснован, но получающиеся значения многих величин не слишком отличаются от истинных. [23]
Для исключения помех от др. источников магнитного поля и в первую очередь от магнитного поля Земли применяют дифферепц. Магнитный момент пост, намагничения измеряют как магнитный момент тела в нулевом внешнем поле, получаемом при компенсации магнитного поля Земли ( и полей от др. посторонних источников) полем обмоток, или как среднее арифметич. Полуразность тех же значений дает величину момента индуктированного намагничения / и, по к-рому находят среднюю индуктированную намагниченность материала тела Уиср - - ри / У. [24]
Для исключения помех от др. источников магнитного поля и в первую очередь от магнитного поля Земли применяют дифференц. Магнитный момент пост, намагничения измеряют как магнитный момент тела в нулевом внешнем поле, получаемом при компенсации магнитного поля Земли ( и полей от др. посторонних источников) полем обмоток, или как среднее арифметич. [25]
Несмотря на самопроизвольную намагниченность отдельных областей, магнитные свойства ферромагнитных тел в пространстве, окружающем их, не обнаруживаются, так как магнитные моменты доменов ориентированы в различных направлениях. Под действием внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов ориентируются в одну сторону и образуют общий магнитный момент тела, направленный в ту же сторону, что и внешнее магнитное поле. [26]
Однако, когда напряженность магнитного поля увеличивается, стенки Блоха при своем движении преодолевают энергетические барьеры, обусловленные неоднородностями структуры ферромагнетика и локальными напряжениями в нем, и переходят в новые места. Если после этого снять магнитное поле, то некоторые из междоменных слоев или их части задержатся в новых местах, вследствие чего в направлении действовавшего поля магнитный момент тела будет больше, чем был до намагничивания. Полученная при этом нескомпенсированная часть магнитного момента и определяет собой остаточную намагниченность тела, а напряженность магнитного поля, которую нужно приложить, чтобы намагниченность тела стала равной нулю, является его коэрцитивной силой. Таким образом, намагниченность, обусловленная процессом смещения граничных слоев, имеет обратимую / обр. [27]
Пока для нас существенно лишь то, что вследствие очень большой величины этого поля внешние поля не могут существенно изменить величины намагниченности; их роль сводится лишь к тому, что одно из направлений намагниченности становится более выгодным и магнитный момент тела, созданный внутренним полем, ориентируется параллельно внешнему полю. [28]
В атомных масштабах движение электронов и протонов создает орбитальные микротоки, связанные с движением этих частиц в атомах или атомных ядрах. Наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магнитного момента. Магнитный момент тела векторно складывается из элементарных магнитных моментов слагающих его частиц. Из магнитных моментов ядра и электронов слагается магнитный момент атома. [29]
Как известно, при отсутствии магнитного поля различаются две теплоемкости: С - теплоемкость при постоянном объеме, и Ср - теплоемкость при постоянном давлении. Теплоемкость при постоянном давлении Ср почти всегда больше, чем С, так как при нагревании при постоянном давлении тепло тратится не только на изменение внутренней энергии тела, но и на работу расширения против внешних сил, действующих на тело. В присутствии магнитного поля возникает два новых параметра - магнитный момент тела М и магнитное поле Я. [30]
Страницы: 1 2 3