Магнитный момент - электрон
Cтраница 2
Магнитный момент электрона в радикале может быть направлен либо по линиям напряженности внешнего магнитного поля, либо против них. [16]
Определив магнитный момент электрона ( орбитальный и спиновый) как величину, которая выражается через механический. [17]
Когда магнитные моменты электронов во всех областях самопроизвольного намагничивания окажутся ориентированными в направлении поля, практически достигается магнитное насыщение ферромагнитного материала. Процесс поворота магнитных моментов электронов имеет место на колене кривой намагничивания. При этом все магнитные моменты в данной области также поворачиваются скачкообразно и одновременно. [18]
Поскольку магнитный момент электрона почти на три порядка превосходит аналогичный момент протона, то при тех я же напряженностях поля Я значения резонансных частот в спектрах ЭПР попадают уже не в радиочастотную ( как 2.26. Схематическое в спектрах ЯМР), а в микроволновую изображение сигнала область шкалы электромагнитных волн. [19]
Тогда магнитный момент электрона is должен быть равен YeS. Однако детальное рассмотрение уже ранних экспериментов показывает, что в действительности магнитный момент электрона примерно в два раза больше. На основании этого электрону был сначала ошибочно приписан аномальный - магнитный момент. [20]
Представляет собой магнитный момент электрона. Планка, равная 6.625 Х ХЮ-84 BTiC2; во - элементарный заряд электрона, равный 1 602 - Ю-1 Кулоиа; то - масса покоя электрона, равная 9 108 - 10 - а1 кг. [21]
Представляет собой магнитный момент электрона. ЦБ - 0 9273 - Ю-23 А - м2; [ nBhe0 / 4nm0, где h - постоянная Планка, равная 6 625Х ХЮ-Э4 Вт - с2; во - элементарный заряд электрона, равный 1 602 - 10 - 19 Кулона; то - масса покоя электрона, равная 9 108 - 10 - кг. [22]
Представляет собой магнитный момент электрона. IQ-23 А - м2; цвЛ / 4я го, где h - постоянная Планка, равная 6.625 Х ХЮ-84 Вт1С8; во - элементарный заряд электрона, равный 1 602 - Ю 1 Кулоиа; т0 - масса покоя электрона, равная 9 108 - 10 - а1 кг. [23]
Устойчивость магнитного момента электрона, вращающегося вокруг ядра, столь важна для понимания атомной природы магнетизма, что мы решили написать краткое резюме этого параграфа. [24]
Взаимодействие магнитных моментов электронов и атомного ядра вызывает возникновение сверхтонкой структуры спектральных термов. [25]
 |
ЭПР-Спектр 4-метил. [26] |
Взаимодействие магнитных моментов электрона и ядер характеризуется константами сверхтонкого взаимодействия ( а), которые епреде-ляются из спектра. [27]
Взаимодействие магнитных моментов электронов и ядра приводит к тому9 что состояния атома, соответствующие различным относительным ориентациям этих двух магнитных моментов, имеют разную энергию. [28]
Между магнитными моментами электронов и ядер существует также магнитное взаимодействие, которое полностью аналогично классическому дипольному взаимодействию между двумя магнитными диполями. [29]
Между магнитным моментом электрона на орбите и его моментом импульса существует простая связь. [30]
Страницы: 1 2 3 4