Cтраница 3
Между магнитным моментом электрона на орбите и его моментом количества движения существует простая связь. [31]
В парамагнетике магнитные моменты электронов в атоме не компенсируют друг друга даже в отсутствие магнитного поля. На слабый диамагнитный механизм намагничивания накладывается более сильный ориентационныи механизм: в присутствии поля ориентация магнитного момента по полю оказывается энергетически более выгодной. В слабых полях ( ртВ kT) средний магнитный момент пропорционален магнитной индукции, в сильных полях происходит насыщение, все магнитные моменты повернуты вдоль поля, и намагниченность практически не меняется. Ориентационныи механизм намагничивания парамагнетиков аналогичен ориентационному механизму поляризации полярных диэлектриков, см. разд. В частности, остается верным вывод об обратно пропорциональной зависимости восприимчивости от температуры. [32]
При ТТс магнитные моменты электронов в ферромагнитном образце в основном устанавливаются в одном направлении, если рассматривать их с микроскопической точки зрения. Однако намагниченность макроскопического образца может оказаться значительно ниже намагниченности насыщения. Это объясняется тем, что макроскопический образец ферро - и ферримагнетика состоит из ряда областей, называемых доменами, внутри каждой из которых намагниченность равна намагниченности насыщения; однако направления векторов намагниченности различных доменов могут не совпадать друг с другом и в сумме даже давать нулевую намагниченность образца в целом. При приложении внешнего магнитного поля происходит ориентация намагниченности доменов вдоль поля и рост объема доменов, имеющих выгодную ориентацию. В результате при достаточно большой напряженности намагничивающего поля все домены сливаются в один, и намагниченность становится максимальной. [33]
Поскольку возникновение магнитных моментов электрона обусловлено его перемещениями, которым соответствуют определенные моменты количества движения ( механические моменты), существует прямая связь между магнитными и механическими моментами электрона. [34]
Благодаря величине магнитного момента электрона диполь-дипольное взаимодействие приводит к линиям, ширина которых имеет порядок тысяч гаусс. Этот источник уширения линии резко уменьшается при разбавлении парамагнитных ионов в твердом теле путем замещения их диамагнитными ионами, имеющими такой же заряд и близкие размеры. [35]
Зависимость проекции магнитного момента электрона в атоме от числа / z была непосредственно открыта Штерном и Герлахом ( 1921) в их опытах по расщеплению атомных пучков неоднородным магнитным полем. Все остальные компоненты относительно нее расположены симметрично ( рис. 5.6) на равных расстояниях друг о г друга. [36]
Вначале вектор магнитного момента электрона прецессирует вокруг Н по конической поверхности с малым углом. Если магнитное поле скачком изменяется до Я2 в тот момент, когда конец вектора находится в точке х, то новая прецессия будет происходить по малому кругу. Если же конец вектора находится в точке у, то вектор будет прецессировать по большому кругу. В этом примере чрезвычайно критичен момент скачка магнитного поля, поскольку в первом случае электрон отдает энергию магнитному полю, тогда как во втором случае электрон отбирает энергию от поля. [37]
Благодаря величине магнитного момента электрона диполь-дипольное взаимодействие приводит к линиям, ширина которых имеет порядок тысяч гаусс. Этот источник уширения линии резко уменьшается при разбавлении парамагнитных ионов в твердом теле путем замещения их диамагнитными ионами, имеющими такой же заряд и близкие размеры. [38]
В общем случае магнитный момент электрона складывается из орбитального и спинового магнитных моментов. Однако магнитные моменты ядер в тысячи раз меньше магнитных моментов электроьов, поэтому ими пренебрегают. [39]
Измерить подобным методом магнитный момент электрона можно только в связанном состоянии, например измеряя магнитный момент у атомов щелочных металлов, которые, как известно, обладают одним валентным электроном. [40]
Рассмотрим теперь подробнее магнитный момент электрона, его поведение в магнитном поле и условия, при которых магнитные моменты электронов в атоме компенсируют друг друга. Понятие о магнитном моменте, которое при макроскопическом подходе можно ввести, рассматривая свойства контура с током в магнитном поле, в атомной физике вводится с помощью представления о так называемом атомном токе. Поскольку электроны, движущиеся в атоме вокруг ядра, обладают электрическим зарядом, они создают замкнутый ток, которому, по аналогии с макроскопическими токами, приписывается магнитный дипольный момент. Этот момент тесно связан с механическим моментом количества движения, так как электрон обладает не только зарядом, но и массой. [41]
Со спином связан магнитный момент электрона, равный магнетону Бора. [42]
В общем случае магнитный момент электрона складывается из орбитального и спинового магнитных моментов. Однако магнитные моменты ядер в тысячи раз меньше магнитных моментов электронов, поэтому ими пренебрегают. [43]
В общем случае магнитный момент электрона складывается из орбитального и спинового магнитных моментов. Магнитный момент атома, следовательно, складывается из магнитных моментов входящих в его состав. Однако магнитные моменты ядер в тысячи раз меньше магнитных моментов электронов, поэтому ими пренебрегают. [44]
Таким образом, магнитный момент электрона может содержать некоторое число У I ( I 1) магнетонов Бора. [45]