Cтраница 1
Ядерный магнитный момент приведен в ядерных магнетонах с диамагнитной поправкой. [1]
Ядерный магнитный момент в основном взаимодействует с электронами и гораздо слабее - непосредственно с решеткой. [2]
Ядерные магнитные моменты малы, и их измерение является экспериментально трудной задачей. [3]
Ядерный магнитный момент рк является векторной величиной, для которой при отсутствии внешнего магнитного поля все направления равновероятны. [4]
Вектор ядерного магнитного момента частиц должен быть коллинеарен вектору момента количества движения ( механического момента), и величины этих векторов должны быть связаны между собой. Можно, например, вычислить магнитный момент макроскопической модели ядра - вращающейся сферической оболочки массы М, заряд которой е равномерно распределен по поверхности сферы. [5]
Пз-за малости ядерных магнитных моментов величина Sn / n - 10 - 5, и поглощение энергии весьма мало. Несмотря на малость поглощения, оно может быть измерено методами, которые будут рассмотрены в следующем параграфе. [6]
Размагничивание системы ядерных магнитных моментов позволяет достигнуть предельно низких температур до 10 - 6 К. Однако такую температуру имеет после размагничивания именно система ядерных моментов, в то время как кристаллическая решетка остается при начальной температуре. [7]
При этом ядерным магнитным моментом обладают элементы с нечетным массовым числом. [8]
Пренебрежение отклонением распределения ядерных магнитных моментов от Больц-мановского справедливо только при рассмотрении спектров ЭПР. В случае же ядерного магнитного резонанса именно эти отклонения и обсуловливают возникновение спектров. [9]
После снятия поляризующего поля ядерные магнитные моменты, возвращаясь к исходной ориентации, свободно препессируют, создавая свое, затухающее во времени электромагнитное поле, напряженность которого измеряется. Индуцированная полем в катушке зонда эдс является сигналом свободной прецессии. Амплитуда сигнала зависит только от количества ядер водорода, находящихся в составе подвижной - жидкости, заключенной в порах породы. Сигнал свободной прецессии от ядер других элементов, входящих в состав твердой фазы породы и вязкого вещества ее пор, а также от ядер водорода кристаллизационной и связанной воды сква-жинной аппаратурой не регистрируется. Для характеристики амплитуды сигнала свободной прецессии в ЯМК используется индекс свободного флюида ( ИСФ) - отношение начальных амплитуд сигналов, наблюдаемых при ЯМК и в дистиллированной воде. [10]
Сверхтонкое расщепление (19.18) содержит ядерный магнитный момент и магнитное поле Н ( 0) электронной оболочки. Их нельзя определить раздельно только лишь из мессбауэровского эксперимента. Ситуация аналогична случаю квадрупольного расщепления, которое определяется квадрупольным моментом ядра и градиентом электрического поля. [11]
После снятия поляризующего поля ядерные магнитные моменты, возвращаясь к исходной ориентации, свободно препессируют, создавая свое, затухающее во времени электромагнитное поле, напряженность которого измеряется. Индуцированная полем в катушке зонда эдс является сигналом свободной прецессии. Амплитуда сигнала зависит только от количества ядер водорода, находящихся в составе подвижной жидкости, заключенной в порах породы. Сигнал свободной прецессии от ядер других элементов, входящих в состав твердой фазы породы и вязкого вещества ее пор, а также от ядер водорода кристаллизационной и связанной воды сква-жинной аппаратурой не регистрируется. Для характеристики амплитуды сигнала свободной прецессии в ЯМК используется индекс свободного флюида ( ИСФ) - отношение начальных амплитуд сигналов, наблюдаемых при ЯМК и в дистиллированной воде. [12]
Это явление связано с ядерными магнитными моментами. Чтобы обнаружить сверхтонкую структуру с расстоянием между линиями порядка 100 эрстед ( при постоянной частоте), необходимо уменьшать ширину спектральных линий, которая при комнатной температуре обычно составляет несколько тысяч эрстед. Ширина линий определяется действием различных факторов, один из них - рассмотренная выше парамагнитная релаксация ( исследованная для нерезонансных частот), которая в свою очередь обусловлена несколькими причинами. Эту зависимость времени релаксации от температуры можно рассматривать как следствие того факта, что т пропорционально времени жизни состояния и поэтому обратно пропорциональна ширине энергетического уровня этого состояния. Итак, при низких температурах вклад в уширенне спектральных линий, связанный с спин-решеточным взаимодействием сильно уменьшается и в области температур жидкого гелия становится ничтожным по сравнению с вкладом спин-спинового взаимодействия, не зависящего от температуры. Последнее взаимодействие приводит к появлению меняющегося магнитного поля, накладывающегося на внешнее поле, а также уменьшает время жизни спиновых состояний, ибо оно вызывает переходы между ними. [13]
Это явление связано с ядерными магнитными моментами. Чтобы обнаружить сверхтонкую структуру с расстоянием между линиями порядка 100 эрстед ( при постоянной частоте), необходимо уменьшать ширину спектральных линий, которая при комнатной температуре обычно составляет несколько тысяч эрстед. Ширина линий определяется действием различных факторов, одни из них - рассмотренная выше парамагнитная релаксация ( исследованная для нерезонансных частот), которая в свою очередь обусловлена несколькими причинами. Эту зависимость времени релаксации от температуры можно рассматривать как следствие того факта, что т пропорционально времени жизни состояния и поэтому обратно пропорциональна ширине энергетического уровня этого состояния. Итак, при низких температурах вклад в упшренпе спектральных линий, связанный с спин-решеточным взаимодействием сильно уменьшается и в области температур жидкого гелия становится ничтожным по сравнению с вкладом: сшш-сшшового взаимодействия, не зависящего от температуры. Последнее взаимодействие приводит к появлению меняющегося магнитного поля, накладывающегося па внешнее поле, а также уменьшает время жизни спиновых состоянии, ибо оно вызывает переходы между ними. [14]
При макроскопическом описании поведения системы ядерных магнитных моментов в переменном магнитном поле также можно ввести парамагнитную восприимчивость, которая в отличие от статического случая оказывается комплексной величиной, зависящей от частоты поля и указанных выше двух времен релаксации. [15]