Ядерный магнитный момент
Cтраница 2
Радиоспектроскопическая схема Раби для определения ядерных магнитных моментов представляет собой как бы две последовательно расположенные установки Штерна - Герлаха ( стр. Молекулярный пучок пронизывает последовательно обе установки. Если в первой установке молекулярный пучок отклоняется, например, направо, то во второй установке он отклоняется налево. Действие одной установки компенсирует действие другой. Между этими двумя установками расположено устройство, нарушающее компенсацию. Оно состоит из электромагнита, создающего однородное магнитное поле, и электродов, соединенных с генератором высокочастотных колебаний. Однородное магнитное поле направлено параллельно магнитному полю в первой установке Штерна - Герлаха. [16]
Единственным природным изотопом, обладающим ядерным магнитным моментом, является S33, но его малая распространенность ( 0 74 %) ограничивает возможности использования в опытах по ядерному магнитному резонансу. [17]
Если пренебречь в первом приближении ядерными магнитными моментами, магнитные свойства атома определяются орбитальным движением электронов. [18]
Последнее значение g - фактора определяет ядерный магнитный момент, равный - 1 079 ( 60) ядерных магнетона, величина которого находится в хорошем соответствии с последним результатом Смита и Ансворта [24]: - 1 063 ( 5) ядерных магнетона, полученным из измерений на свободном атоме методом тройного резонанса на атомном пучке. [19]
 |
Ядерные магнитные моменты и связанные с ними константы. [20] |
Ядра некоторых атомов, которые имеют ядерные магнитные моменты, могут поглощать электромагнитное излучение, изменяя свое магнитное квантовое число. [21]
Назначение поля Н - разрыв связи ядерного магнитного момента с электронной оболочкой, проявляющийся в том, что ядро и электронная оболочка ведут себя в магнитном поле независимо друг от друга. [22]
 |
Химические сдвиги в спектре ядерного магнитного резонансного поглощения протонов в этаноле. [23] |
Для измерения абсорбции, произведенной переориентацией ядерного магнитного момента, пользуются методом, аналогичным описанному в случае электронного резонанса. [24]
 |
Схема установки для определения ядерных магнитных моментов резонансным методом. Стрелками слева показаны направления магнитных полей. [25] |
Назначение поля Н - разрыв связи ядерного магнитного момента с электронной оболочкой, проявляющийся в том, что ядро и электронная оболочка ведут себя в магнитном поле независимо друг от друга. [26]
Магнитное сверхтонкое взаимодействие неспаренных электронов с ядерными магнитными моментами лигандов обычно заметно слабее, особенно для редкоземельных ионов. Сверхтонкая структура, обусловленная этим взаимодействием, может быть измерена в экспериментах по ЭПР лишь с ограниченной точностью. Если же наблюдаются переходы с нарушением этого правила отбора, то обычно картина спектра настолько усложняется, что точные измерения очень затруднены. Именно в этой ситуации техника ДЭЯР обладает большим преимуществом. [27]
Последнее утверждение не всегда означает, что ядерный магнитный момент можно определить со сравнимой точностью. [28]
Если напряженность магнитного поля мгновенно увеличивается, ядерные магнитные моменты ориентируются в направлении поля. Однако требуется некоторый период времени, чтобы система достигла равновесия. Это время может быть измерено методом ядерного магнитного резонанса. Оно тесно связано с молекулярными движениями, потому что изменение ориентации ядерного магнитного момента может быть наведено лишь флуктуацией магнитного поля, действующего на ядра, или в случае ядер с электрическим квадруполь-ным моментом флуктуацией градиента электрического поля на ядре. Эти флуктуации вызываются вращениями и трансляциями молекул. [29]
У атома ( молекулы) парамагнитных веществ орбитальные, спиновые и ядерные магнитные моменты не компенсируют друг друга. [30]
Страницы: 1 2 3 4