Cтраница 1
Полный момент системы и четность, согласно правилам отбора, не изменяются при реакции. Так как L 1, то это состояние нечетное. Следовательно, начальное состояние реакции должно также быть нечетным. Это возможно только при условии, что внутренняя четность эг - - ме-зона отрицательна. Итак, реакции п - - - d - 2n, протекающие при малых энергиях ( эксперименты Пановского [113]) показывают, что я - - мезон является псевдоскалярной частицей. [1]
Полный момент системы и четность, согласно правилам отбора, не изменяются при реакции. Так как L 1, то это состояние нечетное. Следовательно, начальное состояние реакции должно также быть нечетным. Это возможно только при условии, что внутренняя четность я - - ме-зона отрицательна. Итак, реакции я - 2 - 2п, протекающие при малых энергиях ( эксперименты Пановского [113]) показывают, что я - - мезон является псевдоскалярной частицей. [2]
Полный момент системы J, ее орбитальный момент L и спиновый момент S служат для обозначения терма атома в целом. Так же как и для одного электрона ( ср. Справа внизу приписывают значок, указывающий значение полного момента J, а слева вверху значок кратности мультиплета, к которому принадлежит терм, а тем самым указывают и полный спин. [3]
Оператор полного момента J системы частиц равен сумме операторов моментов j каждой из них так что его значения опреде-ляются снова правилами векторной модели. [4]
Оператор полного момента J системы частиц равен сумме операторов моментов j каждой из них, так что его значения определяются снова правилами векторной модели. [5]
Переход к полному моменту системы требует опять только тривиального суммирования по частицам. [6]
Собственные функции оператора полного момента системы являются сложными функциями угловых и спиновых координат частей системы и их квантовых чисел. Однако в большем числе часто встречающихся случаев их можно выразить через функции моментов импульса отдельных частей. [7]
Этот оператор называют оператором полного момента системы. [8]
При заданном ( полуцелом) полном моменте системы j орбитальный момент может иметь лишь два значения / j 1 / 2, которым соответствуют состояния различной четности. Поэтому из сохранения j и четности в этом случае следует также и сохранение абсолютной величины орбитального момента. [9]
При заданном ( полуцелом) полном моменте системы / орбитальный момент может иметь лишь два значения / / 1 / 2, которым соответствуют состояния различной четности. Поэтому из сохранения j и четности в этом случае следует также и сохранение абсолютной величины орбитального момента. [10]
Так как слан пиона равен нулю, то полный момент системы пионов J совпадает с их орбитальным моментом L и, в силу сохранения момента в распаде, L / т 0, Согласно 10.17, орбитальная четность состояния системы из трех частиц с L 0 положительна, и, так как внутренняя четность одного ( и вообще нечетного числа) пиона отрицательна, заключаем, что четность состояния системы из трех пионов с равным нулю моментом отрицательна. Такую же внутреннюю четность должна иметь и частица т, если в распаде t - - 3n четность сохраняется. На опыте такими частицами являются К-мезоны. [11]
Чему равны собственные значения квадрата полного момента и проекции полного момента системы частиц. [12]
Полученное в § 31 правило сложения моментов определяет возможные значения полного момента системы, состоящей из двух частиц ( или более сложных частей), обладающих моментами / 1 и / а) Это правило в действительности тесно связано со свойствами волновых функций по отношению к пространственным вращениям и непосредственно следует из свойств спиноров. [13]
Полученное в § 31 правило сложения моментов определяет возможные значения полного момента системы, состоящей из двух частиц ( или более сложных частей), обладающих моментами ji и J2 1) Это правило в действительности тесно связано со свойствами волновых функций по отношению к пространственным вращениям и непосредственно следует из свойств спиноров. [14]
В этой формуле д - фактор Ланде, определяющий связь между магнитным и полным моментом системы. [15]