Cтраница 2
Наряду с возможными значениями / можно найти и вероятность того, что полный момент системы равен тому или иному возможному значению / при заданных / i и / V Для этого нужно, согласно общим правилам ( § 21), разложить волновую функцию системы, описывающую состояние с заданными значениями / ь / 2, mi, П2, по волновым функция tyjm состояний с заданными / ь / 2, /, пг. [16]
Точные уровни энергии системы взаимодействующих частиц могут быть вырождены только по направлениям полного момента системы. [17]
Аналогично, оператор спина системы MS Ssa и, наконец, оператор полного момента системы. [18]
Точные уровни энергии системы взаимодействующих частиц могут быть вырождены только по направлениям полного момента системы. [19]
Необходимо, однако, иметь в виду, что этот момент, являясь лишь частью полного момента системы, сам но себе отнюдь не сохраняется. [20]
Необходимо, однако, иметь в виду, что этот момент, являясь лишь частью полного момента системы, сам по себе отнюдь не сохраняется. [21]
Вид этого выражения связан с характерным свойством обменного взаимодействия: оно не зависит от ориентации полного момента системы в пространстве; поэтому операторы двух спинов могут входить в него лишь в виде скалярного произведения. Определенные, согласно (2.4), функции F и G безразмерны. [22]
В точности такие же соотношения имеют место и для операторов 1 / ж, Ly, Lz полного момента системы. [23]
Условие L L 1 запрещает переход о - о, который, очевидно, противоречит условию сохранения полного момента системы. [24]
Из ( 41 9) следует, что коэффициенты векторного сложения являются матрицами преобразования от представления, в котором заданы проекции моментов подсистем, к представлению, в котором задан полный момент системы и его проекция. Коэффициенты векторного сложения играют большую роль в приложениях квантовой механики, поэтому мы укажем основные свойства этих коэффициентов, чтобы облегчить их использование для практических целей. [25]
Из ( 41 9) следует, что коэффициенты векторного сложения являются-матрица ми преобразования от представления, в котором заданы проекции моментов подсистем, к представлению, в котором задан полный момент системы и его проекция. Коэффициенты векторного сложения играют большую роль в приложениях квантовой механики, поэтому мы укажем основные свойства этих коэффициентов, чтобы облегчить их использование для практических целей. [26]
Предполагаемая для четно-четной сердцевины ядра с нечетным массовым числом сфероидальная деформация означает, что уже нельзя говорить о движении нечетного нуклона в сферически симметричном потенциальном поле и что поэтому орбитальный момент количества движения нуклона больше не сохраняется. Однако в силу сохранения полного момента системы можно сделать вывод, что моменты сфероидальной сердцевины и нечетного нуклона связаны. Если, далее, к ядру с нечетным А добавляется еще один нуклон, то соответствующее четно-четное ядро также может оказаться сфероидальным ( если только оболочка не заполнена) и обладать состояниями по моменту количества движения, характеризующими не группы независимо движущихся, согласно оболо-чечной модели, нуклонов, а когерентное движение нуклонов в ядре как целом. Квантование такого когерентного движения нуклонов и составляет основу коллективной модели. [27]
Если электрон и позитрон поляризованы, то в том же нерелятивистском случае можно утверждать, что их аннигиляция возможна лишь при антипараллельных спинах. Действительно, поскольку аннигиляция происходит в 5-состоянии, полный момент системы совпадает с полным спином частиц, равным 1 при параллельных спинах. [28]
Если электрон и позитрон поляризованы, то в том же нерелятивистском случае можно утверждать, что их аннигиляция возможна лишь при антипараллельных спинах. Действительно, поскольку аннигиляция происходит в S-состоянии, полный момент системы совпадает с полным спином частиц, равным 1 при параллельных спинах. [29]
Во избежание недоразумений полезно сделать следующее замечание. Волновая функция системы из двух частиц есть всегда спинор ранга 2 ( / t - - г вообще говоря, отличного от 2 /, где / - полный момент системы. Такой спинор, однако, может быть эквивалентен спинору более низкого ранга. Вообще полным моментом / определяется симметрия спи-норной волновой функции системы: она симметрична по 2 / индексам и антисимметрична по остальным индексам. [30]