Ядерный момент

Cтраница 1

Ядерные моменты приведены до четырех или пяти значащих цифр [ когда они определены из ядерного магнитного резонанса) и включают диамагнитные поправки. [1]

Ядерные моменты, получение из экспериментов по ядерному магнитному резонансу, приведены с точностью до четырех значащих цифр и включают диамагнитную поправку, за исключением двух изотопов иридия. [2]

Ядерные моменты можно измерять также с помощью резонансных методов и на массивных образцах вещества; именно этими методами были реально получены наиболее точные значения магнитных моментов ядер. Перселл, Торри и Паунд ( 1946 г.) разработали метод, в котором поглощение энергий переменного магнитного поля ядрами, помещенными в постоянное магнитное поле напряженностью в несколько тысяч гаусс, позволяет найти чистоты ларморовской прецессии, а стало быть, и ядерный - фактор. Изучаемый образец окружается несколькими витками спирали, которая создает осциллирующее магнитное поле меньше чем в один гаусс, перпендикулярное по стоянному полю. [3]

Ядерные моменты для всех ядер, в том числе даже для элементарных частиц р и п, не являются целыми кратными ядерному магнетону. [4]

Ядерные моменты 7 являются целыми числами только в тех случаях, когда общее число частиц, входящих в состав ядра, четн-о. Если общее число частиц в ядре нечетное, то момент 7 полуцелый. [5]

Измеренные ядерные моменты не являются, однако, целыми или полуцелыки кратными этой единицы. Шюлер и Шмидт на основании изучения сверхтонкой структуры нашли также, что некоторым ядрам следует приписать небольшие отклонения от шаровой симметрии по типу либо сжатия ( наподобие Земли), либо удлинения по оси спина. [6]

Ядерный момент протона, помещенного в магнитное поле, может иметь одну из двух ориентации; в одном из состояний направление момента совпадает с направлением приложенного поля, в другом состоянии магнитный момент направлен против внешнего поля. Энергия, необходимая для перевода низкоэнергетического состояния в состояние с более высокой энергией, будет, очевидно, зависеть от силы внешнего поля. [7]

Здесь ядерный момент взаимодействует не только со спиновым моментом ( что рассмотрено ранее), но и с орбитальным моментом. Ядерное взаимодействие со спиновым моментом характеризуется тензором с нулевым следом, но след тензора взаимодействия с орбитальным моментом отличается от нуля. Поэтому для спектров ЯМР в растворе наблюдается псевдоконтактный вклад. [8]

Крошечные ядерные моменты, возбужденные надлежащим образом, испускали сигналы, наблюдение которых ( под названием ядерный магнитный резонанс, или ЯМР) обратилось в одно из самых проницательных орудий для изучения свойств сплошной материи, позже биологических молекул, и, наконец, дало ЯМР-томографию, которая видит насквозь сердца и чресла людей. [9]

Наличие ядерного момента ( спина) связано с четностью или нечетностью атомного веса. Однако природные атомы почти всегда представляют собой смесь изотопов, в связи с чем большинство спектральных линий является совокупностью тесно расположенных компонент. [10]

Для ядерных моментов в непроводящих твердых телах величина TI обычно намного больше т2; но для электронных диполей это правило не всегда справедливо, поскольку последние находятся в более тесном контакте с решеткой благодаря действию электрических полей, модулированных тепловыми колебаниями, на трансляционное и орбитальное движение электронов. [11]

Расщепление в магнитном поле уровня J Va ПРИ 3 / а.| Расщепление в магнитном поле уровней начальной сверхтонкой струк-3 S /, Na I, и возникновение зеемановских компо - TaR RaR M M М. [12]

Влияние ядерного момента / при сильных полях сказывается не только в том, что каждая из обычных зеема-новских компонент расщепляется на 2 / - J-1 компонент сверхтонкой структуры, но и в появлении лишних компонент. [13]

Квадрупольное расщепление. [14]

Взаимодействие ядерных моментов с моментами электронной оболочки приводит к сверхтонкому расщеплению энергетических уровней ядра. Характер и величина этого расщепления определяются распределением электронной плотности в том соединении, в состав которого входит атом. [15]

Страницы: 1 2 3 4