Ядерный момент

Cтраница 2

Взаимодействие ядерных моментов с электронными создает общую систему уровней; в этой системе уровней можно выбрать переходы, насыщение к-рых позволяет полу-нить увеличение поляризации ядер. [16]

Увеличение эффективного ядерного момента на величину электронного момента за счет насыщения электронных уровней носит название эффекта Оверхаузера, что положено в основу двойного электронно-ядерного резонанса. [17]

Резонансная кривая для Li7 в молекуле L1C1. Частота переменного поля v 5 585 109 Гц. [18]

Малая величина ядерного момента приводит к очень малым отклонениям даже при очень больших dH / dz так, при dH / dz 80000 Э / см отклонение ( при средних тепловых скоростях) для молекул, имеющих ц, дяд, составляет всего 0 05 мм. [19]

Диаграмма энергетических уровней для двухспиновой системы. [20]

Антипараллельная ориентация ядерных моментов была принята как соответствующая нижнему энергетическому состоянию. Поэтому собственные состояния ( 2) и ( 3) стабилизировались, а состояния ( 1) и ( 4) дестабилизировались по сраюеиию со случаем а. Для ясности показаны только линии ядра А. [21]

Фактически мы делим ядерный момент ( рис. 9.19) на компоненты, параллельную и перпендикулярную полю. [22]

Вращающийся зарял ( например, протон с угловым моментом создает магнитный момент 1 у - Л. В магнитном поле его ось вращения будет прецессировать вокруг направления поля как гироскоп. [23]

Возникающие при движении угловой ядерный момент Л и магнитный момент ц могут быть представлены в виде векторов. Их постоянное отношение мы назовем гиромагнитным отношением 7 - Именно эта константа определяет резонансную частоту ядра. [24]

Равноступенчатая форма таблицы ядерных моментов отражает простую закономерность в увеличении числа нейтронов ( A. [25]

Мы всегда рассматриваем не одиночный ядерный момент, а ансамбль, содержащий большое число одинаковых ядер. Все моменты прецессируют с одинаковой частотой; поскольку направления х и у ничем не отличаются, то нет причин, по которым сохранялась бы фазовая когерентность моментов в плоскости ху. [26]

Энергетические уровни электрона во внешнем магнитном поле. [27]

У ядра атома имеется собственный независимый ядерный момент количества движения или ядерный спин, а также соответствующий ядерный магнитный дипольный момент. Учет взаимодействия электронного и ядерного магнитных моментов позволяет объяснить сложность системы энергетических переходов, возникающих под влиянием магнитного поля. [28]

Еще более интересные свойства ядерных моментов были обнаружены при изучении поведения атомных ядер в сильных постоянных магнитных полях. Еще в историческом опыте Штерна и Герлаха ( 1924 г.) было установлено, что проекции магнитных моментов атомов на направление внешнего магнитного поля не образуют непрерывного множества. Несколько позже ( Фриш, Штерн, 1933 г.) аналогичные свойства были найдены и у магнитных моментов атомных ядер. [29]

Системой спинов называется ансамбль ядерных моментов, составленный из ядер отдельных атомов, распределенных по энергетическим уровням в согласии с больцмановским распределением. Вещество, содержащее эти ядра и спины, называется решеткой. Между системой спинов и решеткой существует термодинамическое равновесие. Скорость обмена энергией между ними характеризуют постоянной 7, называемой временем спин-решеточной релаксации. Кроме нее установлена также постоянная Г2, характеризующая интенсивность релаксационных процессов и называемая временем спин-спиновой релаксации. [30]

Страницы: 1 2 3 4