Cтраница 2
Полученные выше формулы ( 16) и ( 17), содержащие суммы моментов-векторов, тоже сохранят вид для алгебраических моментов, причем суммы будут алгебраическими. [16]
Докажем, что пары сил, расположенные в одной плоскости, по своему действию на тело отличаются одна от другой только алгебраическими моментами. [17]
Докажем, что пары сил, расположенные в одной плоскости, по СРО-ему действию на тело отличаются одна от другой только алгебраическими моментами. [18]
Докажем, что пары сил, расположенные в одной плоскости, по своему действию на тело отличаются одна от другой только алгебраическими моментами. [19]
В случае, когда силы, действующие на тело, лежат в одной плоскости, вместо векторного момента силы относительно точки используют алгебраический момент. [20]
Таким образом, заданную пару сил ( Fl5 F2) заменим другой парой сил ( F F 2), Докажем, что алгебраические моменты у этих пар сил одинаковы. [21]
Заметим, что полученные выше формулы ( 22) и ( 24), содержащие суммы моментов-векторов, сохранят свой вид и для алгебраических моментов, но суммы при этом будут не векторные, а алгебраические. [22]
Если на тело действуют несколько пар сил и эти пары лежат в одной плоскости, то векторы моментов пар параллельны и вместо них можно рассматривать алгебраические моменты. Алгебраический момент пары сил равен взятому с определенным знаком произведению модуля одной из сил пары на ее плечо. [23]
Это теорема Вариньона для плоской системы сил: алгебраический момент равнодействующей плоской системы сил относительно любой точки, лежащей в плоскости действия сил, равен сумме алгебраических моментов всех сил этой системы относительно той же точки. [24]
Это теорема Вариньона для плоской системы сил: алгебраический момент равнодействующей плоской системы сил относительно любой точки, лежащей в плоскости действия сил, равен сумме алгебраических моментов всех сил этой системы относительно той же точки. [25]
В дальнейшем понадобятся обозначения: V& - скорость центра масс fc-ro звена МТМ, Dk - величина лобового сопротивления, Dlk - величина подъемной силы, Mk - алгебраический момент действующих на k - e звено гидродинамических сил. [26]
По теореме об эквивалентности пар сил, расположенных в одной плоскости, пару сил можно поворачивать, передвигать в плоскости ее действия и изменять плечо и силы пары, сохраняя ее алгебраический момент. Выберем силы R, R, входящие в пару сил, равными по величине главному вектору. [27]
По теореме об эквивалентности пар сил, расположенных в одной плоскости, пару сил можно поворачивать, передвигать в плоскости ее действия и изменять плечо и силы пары, сохраняя ее алгебраический момент. R, входящие в пару сил, равными по величине главному вектору. [28]
По геореме об эквивалентности пар сил, расположенных в одной плоскости, пару сил можно поворачивать, передвигать в плоскости ее действия и изменять плечо и силы пары, сохраняя ее алгебраический момент. Выберем силы R, R, входящие в пару сил, равными по величине главному вектору. [29]
Докажем теперь следующую теорему об эквивалентности двух пар сил: парусил, действующую на твердое тело, можно заменить другой парой сил, расположенной в той же плоскости действия и имеющей одинаковый с первой парой алгебраический момент. Иначе: две пары сил, расположенные в одной плоскости, эквивалентны, если они имеют одинаковые алгебраические моменты. [30]