Cтраница 3
В результате такого усреднения средние значения всех мультипольных моментов обращаются в нуль. Вместе с ними обращаются в нуль также и все линейные по этим моментам эффекты первого приближения теории возмущений во взаимодействии атомов. [31]
Дальнодействующее взаимодействие связано с взаимодействием перманентных или индуцированных мультипольных моментов. В силу центральной симметрии потенциала, волновых функций и, следовательно, распределения плотности заряда перманентные дипольные моменты всех атомов равны нулю. Также, равны нулю все мультипольные моменты атомов в S-состояниях из-за сферической симметрии волновых функций. Отметим специально случай, когда в состоянии с L O квадрупольный момент равен нулю. С позиций квазиклассической векторной модели атома такое усреднение соответствует прецессии L и S вокруг 7, вызванной спин-орбитальным взаимодействием. [32]
В том же приближении вычислить отличные от нуля мультипольные моменты, угловое распределение излучения и полную излучаемую мощность. [33]
Молекулы некоторых газов имеют свои постоянные дипольные или мультипольные моменты ( например, молекулы Н2О), которые воздействуют на соседние частицы, перераспределяя их заряды. [34]
Непосредственная связь ван-дер-ваальсовой силы с корреляционной функцией флуктуирующих мультипольных моментов тел вытекает, например, из соотношения (2.128), если в последнем выбрать в качестве параметра g местоположение одного из тел. [35]
В классической теории электрические свойства системы характеризуются ее мультипольными моментами различных порядков, выражающимися через заряды и координаты частиц. В квантовой теории определения этих величин сохраняют тот же вид, но должны рассматриваться как операторные. [36]
Только в длинноволновом приближении ( со - 0) электрический мультипольный момент пропорционален обычному статическому моменту. [37]
Распределение заряда по молекуле может быть описано в терминах мультипольных моментов. [38]
Таким образом, квадратичные временные корреляционные функции для флуктуации мультипольных моментов системы в равновесном состоянии выражаются через соответствующие мульти-поль-мультипольные поляризуемости. [39]
МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ - излучение, обусловленное изменением во времени мультипольных моментов системы. При этом сама система источников, описываемых ф-циями координат ( г) и времени ( t), может быть представлена в виде набора вполне оцредел. Их зависимость от времени связана как с внутр. [40]
На этом пути, однако, трудно разделить поля электрических и магнитных мультипольных моментов, поэтому целесообразнее определить эти поля непосредственно из волнового уравнения. [41]
Сходным путем могут быть найдены выражения для ван-дер-ваальсовых частей мультипольных моментов более высокого порядка. [42]
Момент Qim совпадает, очевидно, с выражением (4.3) для электростатического мультипольного момента gim. Момент Q / m - наведенный электрический мультипольный момент, обусловленный наличием намагниченности. [43]
В последнее выражение входит интеграл от обычного ( статического) электрического мультипольного момента. [44]
В стационарных условиях магнитное поле вдали от системы выражается через одни магнитные мультипольные моменты. [45]