Монин

Cтраница 3

Эмпирические профили средней температуры в приземном слое при различной стратифика. [31]

Общая форма профилей температуры T ( z) как при устойчивой, так и при неустойчивой стратификации в настоящее время хорошо известна из многочисленных наблюдений. В качестве типичного примера, иллюстрирующего эту форму, мы приводим на рис. 9.13 данные Монина ( 1953), полученные при помощи осреднения 61 индивидуального профиля температуры, наблюденного летом 1951 г. в условиях открытой степи, по шести однородным в отношении устойчивости группам, охарактеризованным в приведенной выше табл. 9.1. Из рис. 9.13 видно, что при неустойчивой стратификации убывание T ( z) с ростом In г происходит медленнее, чем по линейному закону, а при устойчивой стратификации возрастание Т ( z) с ростом In z оказывается быстрее линейного. [32]

Проблема турбулентного динамо близка по своей сути к задаче о распространении волн в среде со случайными неоднородностями. Фактически именно в этой теории, а также в теории гидродинамической турбулентности [ Монин, Яглом, 1965 ] были развиты функциональные методы, которые мы описывали в предыдущих параграфах. [33]

Эта область масштабов будет играть ту же роль, что и логарифмический пограничный слой в теории пограничного слоя или инерционный интервал в теории локально однородной турбулентности. Отыскание этих функций основано на идеях теории логарифмического пограничного слоя ( см., например, Монин и Яглом [1965]), т.е. предполагается, что спектральное представление скорости горения, полученное в области промежуточных масштабов, плавно стыкуется со спектральным представлением в области больших ( / - бг) и малых ( / - - / Сг) масштабов. [34]

Амплитуда и период колебаний внутренних волн бывают намного больше, чем поверхностных. Имеется несколько механизмов генерации этих волн. Они связаны с приливообразующими силами, когда над неровностями дна образуются так называемые волны за препятствиями ( стоячие или бегущие) [ Монин и др., 1974 ] и могут возбуждаться изменениями атмосферного давления, ветровым давлением на поверхности, а также совместными воздействиями нескольких механизмов. [35]

Косвенным подтверждением этого может служить тот факт, что теория, основанная на уравнении (8.9), часто вполне удовлетворительно согласуется с данными наблюдений в приземном слое. Однако более поздние исследования ( ссылки на некоторые из них можно найти в статье Коантика и Сегина ( 1971)) заставляют сомневаться в законности использования приближения (8.9) во всех задачах, касающихся приземного ( или приводного) слоя атмосферы. Поэтому попытки более точного учета влияния радиационного теплообмена на турбулентность, начатые работами Та-унсенда ( 1958), Ямамото и Кондо ( 1959), Монина ( 1967), Коантика и Сегина ( 1971), следует считать вполне актуальными. Поскольку, однако, в этом направлении пока еще имеются лишь кое-какие предварительные оценки, мы ограничимся рассмотрением теории, исходящей из предположения (8.9), построение которой следует считать первым шагом к разъяснению закономерностей турбулентности в приземном слое. Можно думать, что эта модель может быть применена и к некоторым другим течениям - например, к турбулентности в придонном или приповерхностном слое моря ( см. книгу Монина и Озмидова ( 1981)) и к некоторым турбулентным течениям, создаваемым в лаборатории. [36]

Страницы: 1 2 3