Импульс есть

Cтраница 2

К расчету теплового пакетного импульсного режима Вообще для n - го импульса в пакете можем записать. [16]

Полученное значение температуры Т k является начальным значением температуры для второго импульса Легко показать, что конечное значение температуры каждого предыдущего импульса есть начальное значение температуры для каждого последующего импульса в импульсном пакете. [17]

К этому же внешнему проявлению приводит потеря емкости конденсатором С1 - проверяется параллельным подключением заведомо исправного конденсатора или с помощью осциллографа: при потере емкости на одном выводе конденсатора импульсы есть, на другом их нет. [18]

Первые два члена соответствуют обычному термодинамическому соотношению для дифференциала энергии неподвижной жидкости при постоянном ( здесь - равном единице) объеме, а последний член выражает тот факт, что производная от энергии по импульсу есть скорость движения. [19]

Оба подъема, как указано, эквивалентны. Поэтому, если импульс есть мера механического движения, то отношение импульсов для обоих подъемов должно равняться единице. [20]

В приложении X показано, что скалярное произведение тензора второго ранга на вектор представляет собой вектор. Отсюда заключаем, что плотность потока импульса есть тензор. [21]

Мы, конечно, вспоминаем, что эта величина связана с производной волновой функции по координате. Действительно, в координатном представлении оператор импульса есть производная по координате. Получим этот хорошо известный результат заново. [22]

В приложении X показано, что скалярное произведение тензора второго ранга на нектор представляет собой вектор. Отсюда заключаем, что плотность потока импульса есть тензор. Обозначим компоненты этого тензора символом О-А. [23]

Последний член отражает тот факт, что производная от энергии по импульсу есть скорость движения. [24]

Дтр примерно равна обратной ширине линии генерации AvreH. Этот результат нетрудно понять, если вспомнить, что временное поведение каждого импульса есть просто фурье-образ его частотного спектра. Поскольку До 2jtAv jtc / L, где L - длина резонатора, мы имеем тр 2L / C, что в точности равно времени полного прохода резонатора. Следовательно, внутри лазерного резонатора генерация будет иметь вид сверхкороткого импульса длительностью Дтр, определяемой выражением (5.112), который распространяется вперед и назад по резонатору. В самом деле, в этом случае пучок на выходе из какого-либо зеркала представляет собой цуг импульсов, причем временной промежуток между двумя последовательными импульсами равен времени полного прохода резонатора. [25]

Даже в газах, где длина свободного пробега велика, и переносимые через данную площадку энергия или импульс есть просто энергия и импульс тех частиц, которые пересекают эту площадку, поток энергии или поток импульса вовсе не обязательно пропорционален потоку частиц. Если числа частиц, движущихся в прямом и обратном направлениях, одинаковы, но, например, энергия первых систематически больше, чем энергия вторых, суммарный поток частиц будет отсутствовать, в то время как поток энергии будет отличен от нуля. [26]

Из этих классических соотношений ( первого для волны и второго для безмассовой релятивистской частицы) немедленно вытекает, что (9.66) является следствием ( 9.6 а), и наоборот. Для системы волна де Бройля электрона - нерелятивистский электрон закон дисперсии имеет вид ш k2 / 2 ( m / h), а связь между энергией и импульсом есть Е рг / 2т это опять показывает, что соотношения ( 9.6 а) и (9.66) следуют одно из другого. [27]

Импульсные сигналы представляют собой последовательность электрических импульсов, формируемых генератором. Длительность отдельного импульса есть величина постоянная; длительность серии зависит от числа входящих в нее импульсов. [28]

Сила, действующая на проводник со стороны поля, равна приращению импульса проводника в единицу времени. Это приращение равно импульсу поля, втекающему внутрь проводника через его поверхность. Как известно, поток импульса есть тензор, образованный пространственными компонентами четырехмерного тензора энергии-импульса поля. [29]

Эти формулы являются непосредственным следствием принципа относительности Галилея и потому справедливы вне зависимости от того, о какой именно конкретной системе идет речь. Так в обычной гидродинамике тензор плотности потока импульса есть П pViVk p8ik - Скорость жидкости v в системе К связана со скоростью VQ в системе Ко через v VQ и, где и - скорость системы KQ относительно системы К. [30]

Страницы: 1 2 3