Любой наблюдатель

Cтраница 1

Любой наблюдатель, находящийся вне сингулярности, может использовать уравнения (6.13) и (6.14), однако область, внутри которой применяются эти уравнения, не должна содержать много вещества. [1]

Скорость света в пустоте одинакова для любого наблюдателя, нез. [2]

Отсюда вытекает принципиальный вывод о том, что любой наблюдатель не может утверждать, что рассматриваемая адаптивная система управления к какому-то моменту времени уже исчерпала свои возможности адаптации, и управление объектом с этого момента нужно выполнять, опираясь уже на иные принципы и цели. [3]

На самом деле существует вся суперпозиция, но любой наблюдатель только одну ее компоненту. [4]

Такая сетка вблизи черной дыры двигалась бы по отношению к любому наблюдателю ( с времениподобной мировой линией) со скоростью больше световой. [5]

Поэтому область, лежащая под гравитационным радиу сом, оказывается невидимой для любого наблюдателя, покоящегося снаружи. [6]

Но из общего принципа относительности мы знаем, что физические законы одинаковы для любого наблюдателя. [7]

Первый постулат специальной теории относительности требует, чтобы законы электростатики были одинаковыми для любого наблюдателя. Если предположить дополнительно к этому неизменность величины заряда, то отсюда будет следовать, что в системе S силы взаимодействия движущихся в ней зарядов отличаются от электростатических. Как будет ясно из дальнейшего ( см. § 14), инвариантность заряда является следствием инвариантности уравнений Максвелла. Эти дополнительные силы можно было бы назвать электрокинетическнми, но вскоре мы увидим, что они совпадают с силами, которые мы назвали магнитными. [8]

Она имеет одну и ту же скорость и одну и ту же массу покоя, равную нулю, с точки зрения любого наблюдателя. Световой импульс в вакууме обладает именно тем свойством, что для него у с, хотя мы и не всегда думаем о нем как о частице. Во многих явлениях, в которых квантовая природа света проявляется ярче волновой; мы обнаруживаем, что свет ведет себя так, как будто он состоит из частиц, называемых фотонами или световыми квантами. Фотон есть частица с массой покоя, равной нулю, но он не является единственной частицей, обладающей этой особенностью ( см. гл. Все частицы с нулевой массой покоя обнаруживают чрезвычайно простую закономерность, выражаемую равенством Е рс. С другой стороны, энергия фотона связана с частотой v равенством Е hv, где h - постоянная Планка. [9]

Возможные процессы с черными дырами ( иллюстрация к теореме Хокин-га. Плоскости т., тг, т, обозначают пространственные сечения в соответствующие моменты времени. 5а ( т / - площадь черной дыры а в момент времени т /. Две черные дыры могут сливаться в одну, черные дыры могут возникать. Площадь поверхности одиночной черной дыры не убывает со временем. Теорема Хокинга утверждает, что общая площадь поверхностей черных дыр в момент времени т является неубывающей функцией времени. [10]

Этот принцип, предложенный Пенроузом ( 1978), состоит в утверждении, что сингулярности, возникающие в результате гравитационного коллапса, в общем случае являются пространственноподобными и любой наблюдатель не может их увидеть до тех пор, пока не упадет в них. [11]

Теория относительности не постулирует, как это делает классическая схема, никакой универсальной меры времени и не приписывает результату измерения переменной I одно и то же значение для любого наблюдателя. При этом теория относительности предполагает, что эти наблюдатели пытаются добиться такого согласования путем обмена оптическими сигналами. [12]

Основные светотехнические схемы светящих потолков. [13]

Заметная неравномерность, при которой, однако, обычному наблюдателю поверхность представляется вполне равномерно светящейся, достигается при Lmax / Lmin l 4, при Lmax / Lmin 1 5 неравномер-ность заметна любому наблюдателю. [14]

Оптико-геометрические иллюзии. [15]

Страницы: 1 2 3