Cтраница 1
Аэрологические наблюдения в Советском Союзе проводятся в сроки 03, 09, 15 п 21 ч по московскому времени. [1]
Согласно аэрологическим наблюдениям поверхности постоянного давления и постоянной температуры в атмосфере пересекаются, из чего следует, что давление в ней действительно не является функцией одной только плотности. Вследствие этого основной задачей динамической метеорологии оказывается изучение такого движения сжимаемой жидкости, при котором давление не является функцией только плотности. [2]
В конце настоящей работы приведено сравнение результатов аэрологических наблюдений с полученной теоретически формулой. [3]
Измерения на теле - и радиомачтах, а также специальные аэрологические наблюдения, проведенные в последние годы, позволяют сделать ряд выводов о строении пограничного слоя атмосферы над городом. Анализ опытных данных показывает, что в периоды, когда за городом наблюдается инверсия при наличии острова тепла температурная стратификация среди застройки до высоты нескольких десятков метров близка к равновесной или слегка неустойчивой. Следовательно, над городом более вероятно образование приподнятых слоев инверсии. Остров тепла, как отмечено Секигути в книге Климаты городов ( Urban climates, 1970), распространяется в ночное время до уровня, примерно равного 3 - 4 высотам зданий. [4]
Климатические условия рассеивания примесей в больших регионах по результатам обобщения метеорологических и аэрологических наблюдений в целом рассматриваются как макромасштабные. В ряде случаев требуется детализация или уточнение этих климатических условий применительно к городским территориям, поскольку источники промышленных загрязнений расположены, как правило, в городах. [5]
В этом параграфе мы сравним теоретическую формулу ( 31) с результатами аэрологических наблюдений. [6]
Произвольную функцию F ( а), которая входит в формулы ( 71), можно определить с помощью аэрологических наблюдений, которые дают удельный объем, как функцию z; произвольную функцию р0 ( t) можно определить, если есть барограмма в каком-нибудь месте области жидкости, охваченной рассматриваемым движением. [7]
Проведем это сравнение, исследуя изменения температурного градиента с высотой, согласно нашей формуле и сравнивая это изменение с ходом экспериментальной кривой, полученной при аэрологических наблюдениях. [8]
Совершенно иначе дело обстоит с циклоном. Располагая аэрологическими наблюдениями, сделанным в центре циклона, мы согласно рис. 4 точно узнаем со для изобарических поверхностей, которые не пересекают поверхность Земли. Тем не менее легко видеть, что, проводя аэрологические наблюдения в каком-нибудь месте периферии циклона, мы узнаем значения F ( а) во всех точках вертикали, которая пересекает все изобарические поверхности вблизи поверхности Земли в области циклона. Используя аэрологические наблюдения, сделанные в каком-нибудь месте периферии циклона, мы узнаем удельный объем для каждой изобарической поверхности, пересекающей поверхность Земли в области циклона, другими словами, мы узнаем F ( о) для значений ст, соответствующих изобарическим поверхностям, которые пересекают поверхность Земли в области циклона. [9]
Само собой разумеется, что вопрос о стационарности или нестационарности поверхности разрыва тропопаузы не может быть решен чисто теоретическим путем. Только факты, обнаруживаемые аэрологическими наблюдениями, могут иметь в этом вопросе решающее значение. Чтобы обосновать, например, нестационарность тропопаузы, достаточно было бы доказать, что смещения тропопаузы не совпадают со смещениями масс воздуха, с которыми она связана. Некоторые данные для составления суждения по этому вопросу имеются. Пальмена [1,12], к которым обращусь несколько ниже. [10]
Вертикальная протяженность штилевых слоев изучена слабо. Это связано с тем, что градиентные наблюдения за скоростью ветра проводятся лишь эпизодически и до небольших высот. Аэрологические наблюдения в данном случае не всегда могут быть использованы, так как шары-пилоты и радиозонды быстро проходят через нижние слои атмосферы. [11]
Совершенно иначе дело обстоит с циклоном. Располагая аэрологическими наблюдениями, сделанным в центре циклона, мы согласно рис. 4 точно узнаем со для изобарических поверхностей, которые не пересекают поверхность Земли. Тем не менее легко видеть, что, проводя аэрологические наблюдения в каком-нибудь месте периферии циклона, мы узнаем значения F ( а) во всех точках вертикали, которая пересекает все изобарические поверхности вблизи поверхности Земли в области циклона. Используя аэрологические наблюдения, сделанные в каком-нибудь месте периферии циклона, мы узнаем удельный объем для каждой изобарической поверхности, пересекающей поверхность Земли в области циклона, другими словами, мы узнаем F ( о) для значений ст, соответствующих изобарическим поверхностям, которые пересекают поверхность Земли в области циклона. [12]
На основании данных о повторяемости приземных инверсий и застоев, приведенных в табл. 8.1, и данных о повторяемости слабых ветров и продолжительности туманов, взятых из Справочника [49], был выполнен расчет показателя ПЗА для городских условий. Повторяемость приземных инверсий и застоев воздуха для некоторых станций, где отсутствуют аэрологические наблюдения, рассчитывали по методике, изложенной в гл. Результаты определения показателя ПЗА по территории СССР даны на рис. 8.1. Карта, приведенная на этом рисунке в отличие от помещенной в работе [4], дает более точное представление о распределении ПЗА в районе Байкало-Амурской магистрали, так как получена в результате использования дополнительных материалов. [13]
Речь идет о движении воздуха, рассматриваемого как тяжелая вязкая несжимаемая жидкость у поверхности вращающейся Земли, причем предполагается, что: 1) вертикальная составляющая скорости w 0; 2) можно пренебречь горизонтальными градиентами составляющих и и У; 3) градиент давления имеет постоянную величину. Решение соответствующих уравнений было дано Ackerbloom oM19) и, несмотря на грубые упрощения, привело к хорошему согласованию с данными аэрологических наблюдений. Ackerbloom a дает динамически возможное решение. Но этим он не ограничивается, а ставит общий вопрос о возможности в условиях атмосферной действительности движений с равной нулю вертикальной скоростью и с горизонтальной скоростью, зависящей только от высоты. Оказалось, что в случае идеальной сжимаемости жидкости скорость для этого должна быть постоянной по направлению. Отсюда вывод, что движение типа Ackerbloom a, для которого характерно изменение направления ветра с высотою, в идеальной сжимаемой жидкости невозможно. Что касается вязкой сжимаемой жидкости, то в ней такое движение возможно, но плотность необходимо получается постоянной, так что дело опять-таки сводится к несжимаемой жидкости. [14]
Суточный и годовой ход повторяемости слабых ветров ( 0 - 1 м / с) в слое от земли до 0 2 км, показан в табл. 12, составленной на основании выборок из таблиц ТАЭ-16 за 1959 - 1968 гг. для случаев, когда скорость ветра у земли ( по флюгеру) и на высотах до 0 2 км не превышал а 1 м / с. Значения рассчитаны в процентах от общего числа наблюдений за данный месяц и срок. Средние годовые значения повторяемости слоев со слабыми ветрами от земли до высот 0 2 и 0 5 км за сутки в целом для 129 станций приведены в табл. 2.2. Звездочка () рядом со значением обозначает, что оно рассчитано для слоя О-02 км по уравнению регрессии ( 1 4), для слоя 0 - 0 5 км по уравнению (1.6), значения в скобках получены для одного срока приведением, а для остальных - по данным аэрологических наблюдений. [15]