Cтраница 3
Как мы установили, одного лишь теплового движения достаточно для разрушения когеренгности и коллапса волновой функции в одно из возможных состояний. Пока этот коллапс не наблюдается извне, лучше говорить о превращении чистого ансамбля в смешанный: мы имеем необратимый процесс с набором вероятностей в конечном состоянии, и наша частица является представителем этого ансамбля. [31]
Другие возможности рассмотрения заключаются, например, в том, что статистическая память может распространяться дальше концевого звена, что приведет к цепи Маркова более высокого порядка. Далее, недавно Коле-маном и Фоксом [17] были рассмотрены распределения последовательностей для процессов, не подчиняющихся статистике Маркова. Эти авторы привели пример [18], когда каталитическая система образует, по-видимому, координационные центры двух существенно различающихся типов. Тогда в данный момент времени растущий конец цепи может быть связан с одним из двух возможных активных центров, для каждого из которых существуют свои наборы вероятностей присоединения мономера в то или иное положение. Кроме того, в течение своего времени жизни растущая цепь может иметь то один, то другой активный центр. [32]
Предположим теперь, что условие 2 а) не выполняется. Тогда все функции из системы R линейны, а значит, линейна и функция /, реализуемая схемой Q. Оценим верхнюю границу v вероятности ошибки всей схемы S. Поскольку линейная функция принимает на наборах, различающихся только в одном разряде, противоположные значения, у не может быть меньше верхней границы вероятности того, что на одном существенном внутреннем входе произошла ошибка, а на других - нет. Это предположение корректно, так как фиксированы лишь верхние границы вероятностей ошибок элементов и граница вероятности ошибки схемы оценивается по всевозможным наборам вероятностей ошибок входящих в нее элементов, не превосходящих заданных границ. [33]
Допустим теперь, что зеркало А фактически является стрелкой прибора, так что разным координатам у - положения Af на поверхности тела соответствуют разные величины щ некоторого физического объекта U. Если объект U квантовый, то и величины щ могут принимать некоторые дискретные значения. Соответственно, отраженные от Аг фотоны, которые могут быть измерены где-то на далеком расстоянии от At, приводят к коллапсу i -функции зеркала, т.е. стрелки прибора. При этом происходит измерение физической величины U при некотором ее значении щ, а результат измерения может быть воспринят внешним миром и при желании записан в памяти по отраженному от At фотону. Нетрудно видеть, что при таком измерении происходят два необратимых процесса. Сначала из-за хаотизации фаз происходит расслоение единого когерентного состояния на множество волновых пакетов. При этом единая j / - функция оказывается разбитой на куски с небольшим искажением фаз, но частица ( фотон) может находиться только в одной из областей когерентности. Волновая функция как бы распадается в набор вероятностей, и только внутри одного из пакетов остается чистое состояние с частицей. [34]