Cтраница 1
Нагрев плазмы лазерным излучением необходим лишь на стадии, приводищей к абляции вещества. [1]
Возможность нагрева плазмы до очень высоких темп-р связана с тем, что в сильном магн. Благодаря этому электроны и ионы длительное время удерживаются внутри плазмы. [2]
При нагреве плазмы и повышении ее давления появляется еще один предел, характеризующий максимальное устойчивое значение давления плазмы, р п ( Т Т () где Т Tt-электронная и ионная темп-ры. Этот предел накладывается на величину р, равную отношению ср. [3]
При турбулентном нагреве плазмы всегда обнаруживаются быстрые ионы с энергией, лишь в несколько раз меньшей энергии электронов. Систематическое исследование нагрева ионов только начинается. [4]
Если уж нагрев плазмы осуществляется с помощью внешних средств, то естественно возникает вопрос, нельзя ли внешними средствами поддерживать ток в плазме. В обычных условиях трение электронного газа о ионный компенсируется с помощью вихревого электрического поля. Но таким индукционным способом ток можно поддерживать лишь ограниченное время, пока нарастает ток в индукторе. [5]
Следовательно, нагрев плазмы до высоких температур ( требуемых, например, для термоядерных реакций) практически осуществим лишь в том случае, если плазма содержит только самые легкие атомы ( с малым зарядом ядра), лучше всего водород или его изотопы - дейтерий и тритий. [6]
Высокая эффективность нагрева плазмы такими волнами была показана экспериментами В.В. Алихаева в Институте атомной энергии. [7]
Расчет джоулева нагрева плазмы для экспериментов [106] с МГД включающими ударными волнами в гелии ( N0 - 3 3 - 1015 см 3, Вх 0 25Т, Т0 - 1 5 - г - 4 эВ) показывает, что при & о 0 3 преимущественно нагреваются электроны, тогда как при a0 0 3 - тяжелая компонента плазмы, как и в ионизующих ударных волнах. Это также подтверждается результатами экспериментов. Поскольку Q a - пн / г, джоулев нагрев тяжелой компоненты еще более заметен в опытах с водородом. В самом деле, даже малая доля нейтральных частиц ( a0 - 0 85) оказывает существенное влияние на структуры включающих ударных волн в водороде. [8]
Мы изучаем проблему нагрева плазмы. Мы проводим опыты на животных по пересадке ( transplantation) органов. Мы изучаем роль митохондрий ( mitochondria) в клеточных процессах. В этих случаях мы обычно пользуемся вакуумной центрифугой. [9]
Напротив, сжатие и нагрев плазмы являются характеристиками нормальных ионизующих ударных волн, весьма чувствительными к их структурам и дополнительным граничным условиям. [10]
УТС используются в методах нагрева плазмы, основанных на инжекции пучков заряж, частиц. [11]
Первый член правой части описывает нагрев плазмы в результате протекающего тока, второй - турбулентный теплоперенос. [12]
Однако сразу очевидно, что нагрев плазмы в любой подобной конфигурации, где может иметь место интенсивное освобождение гравитационной, магнитной или ядерной энергии, должен быть весьма интенсивным. Более того, можно предполагать, что при интенсивном нагреве плазма в подобных ко-тлах переходит в состояние, при котором заметная часть электронов становится околорелятивистской или даже ультрарелятивистской. [13]
В экспериментах была доказана возможность нагрева плазмы током до термоядерных температур - 20 - 30 млн. градусов. Открытие советских ученых получило широкое признание и рассматривается как одно из перспективных направлений в исследовании термоядерных процессов. [14]
В случае достаточно широких силовых трубок турбулентный нагрев плазмы ограйичивается благодаря конечной длине силовой трубки. В этом случае при постоянстве тока вдоль силовой трубки ( и const, nQ const) электрическое поле вдоль силовой трубки E ( z) не постоянно, т.е. должны образовываться области квазистационарного пространственного заряда. [15]