Нагрев - плазма
Cтраница 2
Наибольший прогресс достигнут в экспериментах по нагреву плазмы быстрыми магнитно-звуковыми ( БМЗ) волнами на частотах вблизи ионной циклотронной частоты uo uoci и ее гармоник. [16]
Поскольку большая часть энергии пучка тратится на нагрев плазмы, к моменту захвата частицы пучка не успевают собраться в сгусток и обладают заметным разбросом по скоростям и координатам, и, естественно, что захват их волной не может привести к регулярным колебаниям амплитуды волны. После нарастания основных мод колебания затухают и хаотизируются. Поэтому неустойчивость прекращается, и пучок свободно проходит через плазму. [17]
Допустим теперь, что мы нашли способ нагрева плазмы до таких фантастических температур, но как удержать и стабилизировать термоядерную плазму хотя бы на время, необходимое для извлечения полезной энергии. Звезды удерживают свою плазму силой своего собственного веса, и, в частности, такая сравнительно легкая звезда, как Солнце, имеет массу, в 332000 раз превышающую массу Земли, а значит, и ее гравитационные силы намного больше земных. Очевидно, что в земных лабораториях невозможно получить подобные гравитационные силы для удержания термоядерной плазмы. К счастью, природа любезно предоставила другой, не менее эффективный способ хранения - диамагнетизм. Как известно, диамагнитное вещество выталкивается из более сильных областей магнитного поля по направлению к более слабым. Наиболее ярко диамагнетизм проявляется, как ни странно, либо при самых низких, либо при самых высоких температурах. На самом деле этот факт вовсе не парадоксален, если обратиться к первопричине сильного диамагнетизма. Дело в том, что он является результатом крайне высокой электропроводности, приводящей к наличию сильных электрических токов, которые и создают магнитные поля, по своему действию противоположные внешнему магнитному полю. [18]
Крутой спад сопротивления в начале разряда обусловлен резким нагревом плазмы и заполнением ею трубки. После момента прохождения током максимального значения ( im) сопротивление-остается практически постоянным. [19]
Такие пучки, как правило, используют для нагрева плазмы или генерации СВЧ-колебаний. [20]
Здесь им впервые была четко сформулирована задача о нагреве плазмы за счет диссипации волн, возбуждаемых в ней внешним источником колебаний. [21]
Другим типом аномальной диссипации при развитии плазменной турбулентности является быстрый турбулентный нагрев плазмы. Его экспериментальному исследованию посвящено много работ, составляющих сейчас большой раздел физики плазмы. [22]
 |
Сравнительные характеристики проектов термоядерных реакторов. [23] |
Реактор ДЕМО отличается от реактора ИТЭР значительно большей мощностью нагрева плазмы ( в 3 5 раза) и более высокой плотностью мощности термоядерного шнура. [24]
Этот вывод хорошо коррелирует с результатами экспериментов на Т-10 по электронно-циклотронному нагреву плазмы. [25]
Это приводит к необходимости применения дополнительных ( к омическому) методов нагрева плазмы. В настоящее время наиболее перспективными из них считаются инжекционный, высокочастотный, лазерный, турбулентный, адиабатный и др. Инжекционный метод основан на дополнительной инжекции быстрых нейтральных атомов дейтерия и трития в плазму. Источники быстрых нейтральных частиц называются инжекторами. Нейтральные атомы спокойно проходят через магнитное поле в уже нагретую омическим способом плазму и ионизуются. Образовавшиеся ионы удерживаются магнитным полем и, соударяясь с другими частицами, передают им часть энергии и тем самым дополнительно нагревают плазму. Опыты по инжек-ционному нагреву в различных установках показывают, что температура ионов плазмы 7 ] увеличивается почти линейно с ростом мощности инжекторов: 1 - 2 эВ на 1 кВт мощности. [26]
Есть надежда, что этот предел должен повышаться с увеличением мощности нагрева плазмы. [27]
Это допущение связано, в частности, с отсутствием эффективных методов нагрева плазмы, которые могли бы обеспечить большое значение / 3, а с другой стороны, согласно (1.2), оно гарантирует нам отсутствие желобковой неустойчивости. [28]
Поэтому в последние годы все большее внимание уделяется ВЧ - и СВЧ-методам нагрева плазмы, к тому же в этой области были получены новые существенные результаты. Наибольший прогресс достигнут в экспериментах по нагреву плазмы быстрыми магнитно-звуковыми волнами на частотах вблизи ионной циклотронной частоты и ее гармоник. [29]
Внутри этого слоя магн, поле частично дисси-нирует, что приводит к нагреву плазмы в К. Часть силовых линий при этом выносится солнечным ветром в межпланетное пространство. [30]
Страницы: 1 2 3 4