Нагрев - электрон
Cтраница 1
Нагрев электронов излучением имеет чисто классический характер. Поэтому формула ( 73 2), как и выражение ( 71 8), могла бы быть получена из классической электродинамики при рассмотрении набора энергии в спектральном поле излучения. По поводу ( 73 2) необходимо сделать следующие три замечания. [1]
Значит, до нагрева электронов спектр был равновесным - Вселенная была горячей, что и требовалось доказать. [2]
Принимая для относительного темпа турбулентного нагрева электронов и горячих ( хвостовых) ионов ( имеющих плотность 6я, температуру Т Тен тепловую скорость vih cs) оценку ( учитывающую турбулентный нагрев - см. разд. [3]
Такое трение приводит к нагреву электронов. [4]
Переходя к вопросу о нагреве электронов в поле излучения, подчеркнем, что физический смысл полученного результата - существование максвелловского распределения с температурой ( 72 7) - заключается в следующем: при малых передачах импульса в элементарном акте взаимодействия движение электрона в импульсном пространстве представляет броуновское блуждание. По прошествии некоторого времени релаксации система электронов, помещенная в изотропное поле излучения, приходит в стационарное состояние. [5]
 |
Разделение возбуждаемых светом электронно-дырочных пар на р - и-переходе. [6] |
Появление эдс при неоднородном освещении может также обусловливаться нагревом электронов светом. Этот механизм подобен обычному термоэлектрич. Термоэлектрические явления) и может быть существен как при межзонном поглощении, так и при внутризонном. [7]
Другим следствием позднего выделения энергии и связанного с ним нагрева электронов является тормозное излучение газа. [8]
Опубликовано большое количество экспериментальных и теоретических работ, посвященных изучению нагрева электронов циклотронным резонансом. [9]
 |
Стабилизирующая роль добавки теплой плазмы на уровень высокочастотных шумов. Длина стрелки отвечает длительности нн-нсекциж ( теплой плазмы. [10] |
По мере того как амплитуда колебаний постепенно нарастает, вклад колебаний в нагрев электронов становится все более значительным и, наконец, мо ншт стать определяющим в энергетическом балансе. [11]
Достаточно сильные токи могут вызвать бунемановскую, или ионно-звуковую, неустойчивость, ведущую к аномальному сопротивлению плазмы и к турбулентному нагреву электронов до киловольтных энергий. Поток таких горячих электронов, получивших энергию при турбулентном нагреве, способен вызвать полярные сияния и сопровождающее их ионосферное поглощение. Развивая свою теорию, Свифт основывался на экспериментальных данных О Б раина [394], согласно которым авроральные электроны ускорятся в магнитосфере во время каждого высыпания, а не вносятся из соответствующей ловушки, поскольку не наблюдалось видимого обеднения электронов с энергией порядка 40 кэВ в радиационных поясах во время высыпания, и на результатах Фримена [271], показавших, что поток захваченных электронов с энергией 40 кэВ даже усиливается во время суббури. [12]
Проблема аномального сопротивления рассматривалась в основном для неизотермической плазмы ( Те Tf) и связывалась с возбуждением ионно-звуковых волн, так как стало ясно, что преимущественный турбулентный нагрев электронов в первоначально изотермической плазме ( Те Т1 /) должен неизбежно привести к неизотермичности. [13]
Там, в частности, было показано, что в замагни-ченной плазме ( QjT 1) члены, представляющие ионную и электронную теплопроводность, а также джоулев нагрев электронов, в правых частях уравнений (3.3), (3.4) несущественны. Динамика плазмы и ее нагрев здесь определяются действием изотропной части ионной вязкости; электронная компонента плазмы нагревается адиабатически в результате сжатия и вследствие передачи тепла при упругих столкновениях с ионами. [14]
Использование образца в роли болометра выгодно в экспериментах по спиновому резонансу в полупроводниках, где релаксация спин-системы обеспечивается движением электронов проводимости и магнитное поглощение, приводящее к нагреву электронов проводимости, может быть обнаружено по изменению сопротивления образца. [15]
Страницы: 1 2