Нагрев - электрон
Cтраница 2
 |
Профили переменных течения во фронте поперечной МГД ударной полны.| Профили By в эксперименте ( а и согласно расчетам ( б. [16] |
Джоулев нагрев электронов также оказался малым. [17]
Первый член (2.58) связан с процессом релаксации f в результате столкновений с спонтанно испускаемыми фотонами; этот процесс проходит независимо от величины плотности энергии фотонов. Второй член описывает нагрев электронов окружающим полем излучения / и. Под действием этих двух процессов плазма может релаксировать к стационарному во времени состоянию. [18]
Большая электропроводность чистых металлов, особенно при низких температурах, приводит к тому, что в них электрическое поле является весьма слабым. Поэтому ряд механизмов нелинейности, в частности нагрев электронов, которые работают в плазме газового разряда, в полупроводниках и других проводящих средах с немалым электрическим сопротивлением, оказывается неэффективным в металлах. Основной причиной нелинейности в металлах является магнитное поле, создаваемое током, протекающим через образец. [19]
Случай Те Т, распространенный в космической среде, будем называть изотермической плазмой. Случай Те TI тоже довольно часто встречается в космических условиях ( из-за турбулентного нагрева электронов), особенно на фронтах ударных волн и других турбулентных областях. [20]
Они движутся по орбитам, окружающим все три точки равновесия. Проведенное обсуждение показывает, что двукратное пересечение сепаратрисы, вызываемое немонотонным изменением параметра / 3, как и в случае немонотонного изменения параметра а, может приводить к нагреву электронов. [21]
В работе Галеева, Сагдеева и др. [11] прослеживается эволюция стоячей монохроматической волны большой амплитуды. Численное моделирование позволило наблюдать последовательно три стадии развития указанной неустойчивости: формирование каверн с пониженной плотностью плазмы, соответствующих областям с максимальным электрическим полем; возникновение в них локальных неоднородностей, сопровождающееся резонансным нагревом электронов на хвостах функции распределения; разрушение каверны с прорывом частиц из области с повышенным давлением плазмы. [22]
Выделение области прекурсорной ионизации в структуре фронта ионизующей ударной волны является в значительной степени условным. Профиль ионизации в этой части фронта определяется при этом решением линеаризованного уравнения кинетики ионизации (2.25) и для случая ионизующих ударных волн в магнитном поле дается вторым членом справа в выражении (2.26), учитывающим как фотоионизацию, так и ударную ионизацию, возникающую благодаря джоулеву нагреву электронов. Такое выделение области прекурсорной ионизации значительно упрощает задачу, позволяя получить решение в замкнутой аналитической форме. В общем случае, если нельзя воспользоваться таким приемом, мы приходим к весьма сложной многомерной задаче на собственные значения для системы интегродифференциальных уравнений, включающей совместное решение уравнений Максвелла, динамики плазмы и уравнения кинетики ионизации с уравнением переноса ионизующего излучения. Разумеется, сформулированные выше условия ионизационной устойчивости всегда остаются в силе. [23]
При заданной разности потенциалов на концах трубки электрическое поле в нижней части будет при этом увеличиваться до значения Е2 ( или Е3), выше которого может установиться один из рассмотренных выше квазистационарных режимов. Не исключена также и возможность образования двойных электростатических слоев в результате описанной эволюции. Отметим, что в режиме II анализ закономерностей нагрева электронов и ионов, аналогичный предыдущему, не был бы надежным, так как значения фазовой скорости неустойчивых волн co / fc весьма чувствительны к виду ионной функции распределения. [24]
 |
Профиль электрон-вой температуры Те в прекурсорной области структуры нормальной ионизующей удар-вой волны, рассчитанный по измеренным значениям Т ( штриховая линия с помощью. [25] |
Как видно из рис. 4.10, согласие с результатами экспериментов [129] при а 0 1 вполне удовлетворительное. Температуру электронной компоненты оценим, заметив, что джоулев нагрев электронов в прекурсорной области мал и электроны получают тепло только в упругих столкновениях е нейтралами. [26]
Волну, описываемую дисперсионным соотношением (3.87), называют геликоном или свистящим атмосфериком ( whistler); она распространяется в бесстолкновительной плазме, не затухая. Однако если частота волны со начнет приближаться к циклотронной частоте электрона, то в принципе не исключено, что волна начнет сильно затухать из-за резонанса. Этот эффект, который будет обсуждаться подробно в следующей главе, используется в физике плазмы для нагрева электронов в. [27]
В них разряд поддерживается высокочастотным полем геликонов-волн с частотой, значительно меньшей электронной, но значительно большей ионной циклотронной частоты. Нам удалось объяснить это явление, показав, что в геликонном источнике может развиваться параметрическая ионно-звуковая неустойчивость, предсказанная еще в 1974 году А. Б. Киценко и др., возбуждаемая из-за осцилляции резонансных электронов в электрическом поле геликона, найти уровень такой турбулентности и скорость турбулентного ( аномального) нагрева электронов. [28]
Страницы: 1 2