Cтраница 2
К расчету поля круглого цилиндра. [16] |
Соотношение (5.11) носит название теоремы о циркуляции напряженности магнитного поля. [17]
Это положение носит название теоремы о двойном прикосновении. [18]
Этот результат носит название теоремы Стейница. [19]
Это положение носит название теоремы о двойном прикосновении. [20]
Формула (80.1) носит название теоремы о циркуляции напряженности магнитного поля, или закона полного тока. Последнее название объясняется тем, что справа стоит полный ток, охватываемый контуром. Если, кроме токов проводимости, есть еще ток смещения ( переменное электрическое поле), то и его надо включить в сумму токов, стоящую справа, так как переменное электрическое поле создает магнитное поле на равных правах с током проводимости. [21]
Это утверждение носит название теоремы об арифметических операциях над пределами. [22]
Этот вывод носит название теоремы о взаимности работ или теоремы Бетти. [23]
Эго утверждение носит название теоремы о неразрывности струи. [24]
Это соотношение носит название теоремы Остроградского - Гаусса. Интеграл в левой части соотношения вычисляется по произвольной замкнутой поверхности 5, интеграл в правой части - по объему V, ограниченному этой поверхностью. [25]
Соотношение (11.30) носит название теоремы Стоке а. Смысл ее состоит в том, что циркуляция вектора а по произвольному контуру Г равна потоку вектора rot а через произвольную поверхность S, ограниченную данным контуром. [26]
Эта теорема носит название теоремы о среднем. [27]
Это утверждение носит название теоремы to среднем значении гармонической функ ции. [28]
Следующее предложение носит название теоремы о непрерывной зависимости корней алгебраического уравнения от его коэффициентов. [29]
Это утверждение носит название теоремы Лере. [30]