Cтраница 3
Этот результат носит название теоремы о среднем значении. [31]
Это утверждение носит название теоремы взаимности. Подобно тому, как из принципа Даламбера для сил непосредственно следовал тот факт, что напряженное состояние описывается тензором П, теорема взаимности является прямым следствием принципа Даламбера, записанного для моментов сил. [32]
Установленный результат носит название теоремы Гельмгольца. Окончательную формулировку этой теоремы мы примем в следующем виде: Всякое движение жидкости или газа в окрестности любой точки можно разложить на квазитвердое движение и движение, вызванное деформацией. [33]
Это соотношение носит название теоремы Лагранжа - Гельмгольца. [34]
Это положение носит название теоремы Фриделя. Согласно ей, наблюдая дифракционную картину от объекта р ( г), мы не можем сказать, центросимметричен ли он или нет, так как распределение интенсивности в дифракционной картине, определяемое величинами F 2, всегда центросиммет-рично. [35]
Это соотношение носит название теоремы Шоттки. [36]
Соотношение (74.2) носит название теоремы Лагранжа - Гельм-гольца. [37]
Это положение носит название теоремы Карно-Клаузиуса. При ее выводе был использован второй закон термодинамики, а следовательно, этот закон оказывается заложенным и во все следствия, вытекающие из теоремы Карно-Клаузиуса. [38]
Последнее утверждение носит название теоремы Пуассона. [39]
Это соотношение носит название теоремы Клатгейрона. [40]
Соотношение (74.2) носит название теоремы Лагранжа-Гельмголъца. Это соотношение справедливо для области параксиальных лучей. [41]
Это положение носит название теоремы Пойнтинга, а вектор S называется вектором Пойнтинга. [42]
Это условие носит название теоремы Кронекера - Ка-пелли. [43]
Выражение (1.1.39) носит название теоремы Лапласа. [44]
Тождество (1.39) носит название теоремы Грина впервой форме. [45]