Амплитуда - колебание - ядро
Cтраница 1
 |
Механическая модель обмена колебательной и поступательной энергии при столкновении атома с молекулой. [1] |
Амплитуда колебаний ядер для нижних колебательных уровней двухатомной молекулы мала по сравнению с характерной шириной потенциала межмолекулярного взаимодействия. [2]
 |
Электронные термы ( / - основной, 2 - возбужденный отталкивательный молекулы как функции расстояния R между атомами молекулы. [3] |
Учитывая, что амплитуда колебаний ядер в нижнем состоянии мала по сравнению с характерными электронными масштабами, будем считать, что матричный элемент D12 для рассматриваемого перехода не зависит от расстояния между ядрами. [4]
Воспользуемся тем, что амплитуда колебаний ядер мала по сравнению с расстоянием между ними. [5]
Огромное большинство молекул квазижесткие, в них амплитуды колебаний ядер пренебрежимо малы в сравнении с межъядерными расстояниями. В так называемых нежестких молекулах величины ядерных смещений велики, происходят периодические внутренние перегруппировки отдельных атомов или фрагментов. [6]
При увеличении колебательного квантового числа колебательная энергия молекулы ( а также амплитуда колебаний ядер ее атомов) возрастает, но, как правило, не может превышать по абсолютной величине разность потенциальной энергии молекулы при г гт и г - - ге, где ге - расстояние между ядрами атомов, при котором потенциальная энергия имеет минимум. [7]
Величина о21 является хорошо определенной, так как, как уже упоминалось выше, амплитуда колебаний ядер в нижнем состоянии является очень малой величиной по сравнению с электронными масштабами. [8]
Преимущество нового подхода Борна при обосновании адиабатического приближения по сравнению с прежним подходом Борна - Оппенгеймера состоит в том, что в этом случае не требуется делать предположение о малости амплитуд колебаний ядер около положения равновесия. [9]
При решении системы уравнений ( 3) воспользуемся тем, что, если энергия электрона порядка атомных величин, значение l / q ( так же, как и равновесное расстояние между ядрами R0) значительно превышает амплитуду колебания ядер. Это позволяет при вычислении матричных элементов воспользоваться разложением операторов вблизи R R0 - равновесного расстояния между ядрами. [10]
Наличие такой анизотропии колебаний, когда амплитуды колебаний ядра в молекуле и молекулы в молекулярном кристалле существенно зависят от направления колебаний, приводит не только к анизотропии вероятности эффекта Мессбауэра в монокристалле, но и к изменению соотношения интенсивностей отдельных компонент сверхтонкой структуры при квадрупольном и магнитном расщеплении спектров даже для совершенно изотропных поликристаллов. [11]
 |
Формы валентных ( а и деформационных ( б колебаний. [12] |
При нормальном колебании все ядра молекулы колеблются с одинаковой частотой и фазой, однако амплитуды их колебаний могут существенно различаться. Возможен случай, когда при данном нормальном колебании амплитуда колебаний ядер одной из связей значительно превосходит амплитуды колебаний всех остальных ядер молекулы. Тогда частоту данного нормального колебания условно приписывают ( относят) колебанию именно этой связи. Если частота, соответствующая колебанию определенной связи, мало меняется при переходе от одной молекулы, содержащей эту связь, к другой, то такую частоту называют характеристической. Наличие в колебательном спектре характеристических частот ( полос) однозначно указывает на присутствие в молекуле вещества соответствующих им связей. Концепция характеристических частот широко используется для проведения структурно-группового анализа веществ по их колебательным спектрам. [13]
Полная же энергия колебаний Ev / ail f / кол кол - ве личина постоянная, не изменяющаяся при колебании, параметр системы. Согласно квантовым законам для гармонического осциллятора существует набор допустимых квантовых уровней колебательной энергии. При переходе с одного уровня на другой изменяется полная энергия Екоя и вместе с ней амплитуда колебаний ядер. [14]
Как следует из формулы ( 5) задачи 3.26, борновское сечение возбуждения вращательных уровней не зависит от отношения т / М, т.е. оказывается порядка атомного поперечника OQ. Амплитуда перехода между колебательными уровнями согласно формуле ( 6) задачи 3.6 имеет структуру / Л D ( R) Dfc ( R) F ( r, R), где г - координата электрона, R - расстояние между ядрами, Ф, dfc - колебательные волновые функции состояний, между которыми происходит переход. Ядерные волновые функции O - ( R) и Ofc ( R) отличны от нуля в малой области расстояний между ядрами, близких к равновесному расстоянию Л0, так что амплитуда колебания ядер мала. Отсюда, разлагая функцию F по степеням R - R0, находим, что амплитуда перехода между соседними колебательными состояниями порядка амплитуды колебания ядер. [15]
Страницы: 1 2