Cтраница 2
Можно привести некоторые оценки порядков величин, из которых явствует степень приближенности результатов метода адиабатического приближения. УдфУд х и хА ф по сравнению с фДдХ - Заметим, что ф занимает область порядка одной атомной единицы, в то время как х отлично от нуля лишь в пределах величины порядка а - амплитуды колебаний ядер. [16]
Появление этой полосы можно приписать только продукту взаимодействия С12 и Вг2 - молекуле ВгС1, так как ни Вг2, ни СЬ не способны к поглощению в ИК-области из-за отсутствия дипольиого момента. При переходе на более высокий вращательный уровень увеличивается скорость вращения молекулы. При переходе на более высокий колебательный уровень увеличивается амплитуда колебаний ядер в молекуле. Основной полосой в колебательном спектре называется полоса, соответствующая переходу молекул с нулевого на первый колебательный уровень. [17]
Как следует из формулы ( 5) задачи 3.26, борновское сечение возбуждения вращательных уровней не зависит от отношения т / М, т.е. оказывается порядка атомного поперечника OQ. Амплитуда перехода между колебательными уровнями согласно формуле ( 6) задачи 3.6 имеет структуру / Л D ( R) Dfc ( R) F ( r, R), где г - координата электрона, R - расстояние между ядрами, Ф, dfc - колебательные волновые функции состояний, между которыми происходит переход. Ядерные волновые функции O - ( R) и Ofc ( R) отличны от нуля в малой области расстояний между ядрами, близких к равновесному расстоянию Л0, так что амплитуда колебания ядер мала. Отсюда, разлагая функцию F по степеням R - R0, находим, что амплитуда перехода между соседними колебательными состояниями порядка амплитуды колебания ядер. [18]