Накаяма

Cтраница 3

Миками [4.16], Сакураи и Мацуда [4.17], Накаяма и У суй [4.18], Дюриво и Луве [4.19], Мацуда [4.20] исследовали горизонтальные и вертикальные пограничные слои в случае теплового возбуждения потока. Внешнее возбуждение противотока исследовалось Мацудой и др. [4.21] для малых значений входящих потоков, а Накаямой и Усуи [4.18] - для больших. [31]

Особенности процесса роста ( а и зависимость состава пленок. Cu. trS, получаемых методом электроосаждения, от температуры и плотности тока при различной продолжительности процесса ( б. [32]

Для создания солнечных элементов со структурой Cu2S - CdS Накаяма и др. [150] проводили электроосаждение Cu2S на керамическую пластину, покрытую слоем CdS. [33]

Это предложение непосредственно следует из леммы а и леммы Накаямы. Еще одна характеризация радикала Джекобсона дана в упр. [34]

В рамках модели бесконечного потенциала на границе теория Шэма - Накаямы, безусловно, является более полной и дает точное значение долинного расщепления. Однако применимость модели к реальным инверсионным слоям весьма сомнительна, в особенности при ее буквальном обобщении на многозоннуе гамильтонианы. Свойства границы Si - SiO2 детально еще не ясны, хотя разнообразные экспериментальные исследования ее микроскопической структуры уже начались ( см., например, работу [1391] и § 5 гл. Граница, по-видимому, является резкой, но между Si и SiO2 ( который, как установлено, является аморфным) предполагается наличие промежуточного слоя SiQx ( О х 2) толщиной в несколько ангстрем. [35]

Япония, МКИ С 07 D 253 / 06 / Накаяма Иосинорн, Са-нэмицу Ютака; Сумитомо кагаку коге к. [36]

Иногда это бывает полезно иметь в виду; доказательство требует леммы Накаямы. [37]

Мюллер [278, 279], обобщая понятие фробениусова расширения, введенного Кашем и изучавшегося в работах Накаямы и Судзуки ( ( 42 ], стр. При этих обозначениях кольцо Нотг ( гА, гА) оказывается квазифробениусовым расширением кольца А. [38]

Таким образом, можно заключить, что теория Окавы - Уемуры входит в теорию Шэма - Накаямы в качестве частного случая и что механизм электрического пробоя по существу эквивалентен механизму поверхностного рассеяния. Для фиксированной энергии непосредственно вблизи дна зоны проводимости матрица 3 х 3 (7.1), соответствующая симметрии зон Д, описывает четыре блоховских состояния k0 х, лежащие вблизи минимумов. [39]

Отнесение ридберговских серий с пределами при 12 3 и 11 62 эв, наблюдавшихся Прайсом и Симпсоном [1022] и Накаяма, Китамура и Ватанабе [926], нельзя считать убедительным. Даже более протяженная ридберговская серия с пределом при 18 87 эв ( табл. 64), обнаруженная Танака и Джур-са [1187], расшифрована неполностью. Этот предел должен соответствовать возбужденному состоянию NOJ, расположенному на 9 09 эв выше основного состояния. [40]

Таким образом, если А наряду со свойством артиновости обладает свойством нетеровости, то предложение доказывается простым применением леммы Накаямы. В действительности, как мы покажем в следующем параграфе, алгебра А обязана быть нетеровой. Однако доказательство этого утверждения само использует существование AeN, для которого J ( A) k 0, так что необходимо строить наши рассуждения исключительно на условии обрыва убывающих цепей ( например) правых идеалов алгебры А. [41]

Теплообмен при ламинарном течении в круглых трубах, изогнутых по окружности, теоретически исследован в упомянутой выше работе Мори и Накаяма. Расчет проведен для полностью развитого течения и теплообмена при постоянных физических свойствах жидкости и отсутствии в потоке диссипации энергии. [42]

Кардокы и Поллака, вычислялись непосредственно для случая постоянного внешнего электрического поля ( приближение треугольного потенциала) и резкой границы, то есть в тех же предположениях, что и у Шэма - Накаямы. При этом постоянное поле заменялось ступенчатым потенциалом, и волновые функции для каждого малого интервала z разлагались по полученным Шэмом и Накаямой четырем блоховским и четырем затухающим волнам. [43]

Если Л4 as Дй 1 ( /) - что заведомо так, согласно теореме 8.2, в случае, когда / является й-определенной - то никакие направления порядка k не могут лежать вне ДА-М ( /) - Обращаясь снова к лемме Накаямы, мы видим, что вне А. [44]

Лемма Накаямы применима в данном случае, так как по 12.6 идеал ZK конечно порожден. [45]

Страницы: 1 2 3 4