Cтраница 1
Амплитуда перехода зависит от импульсов и спиновых переменных частиц, при этом преобразование спинового базиса зависит от импульсов. Попытаемся выделить ту часть зависимости амплитуды, которая связана со свойствами невзаимодействующих отдельных частиц. [1]
Амплитуда перехода между состояниями двух свободных волновых полей - электроН Но-позитронного и фотонного - может быть выражена рядом убывающих слагаемых. [2]
Амплитуды переходов и функции Грина выражаются через некоторые формальные выражения ( функциональные интегралы), которые можно представлять себе как пределы многократных интегралов при стремлении числа интегрирований к бесконечности. Оказывается возможным ввести определенные правила обращения с функциональными интегралами и в ряде случаев способы их явного вычисления. [3]
Совокупность амплитуд переходов между всеми возможными состояниями составляет матрицу рассеяния, или S-матрицу. [4]
Фурье-компонента амплитуды перехода Ко определяет спектр собственных значений энергии системы. [5]
Зависимость амплитуды перехода от скорости в пределе малых скоростей существенно различна в зависимости от того, осуществляются ли переходы между термами одинаковой или различной аксиальной симметрии. [6]
Интерференция амплитуд переходов органически связана с одним из наиболее фундаментальных принципов квантовой механики - принципом суперпозиции состояний, отражающим специфику взаимоотношений состояний микрообъекта. [7]
Рассмотрим теперь амплитуду перехода процесса 1 - f 2 - 3 - f - 4, в котором все участвующие частицы принадлежат одному и тому же мультиплету. [8]
КХД рассмотрим амплитуду перехода фотона в адроны и обратно. [9]
Получить выражение для амплитуды перехода системы из начального ( при f - - DO) п-го состояния дискретного спектра в конечное при f - oo) k - e во вторам порядке нестационарной теории возмущений. [10]
Предположение о наличии у амплитуды перехода одночастичных полюсов играет важную роль в приложениях. Полюса амплитуды дают в сечениях характерные кинематич. Учет в интерполирующих ф-цтях, помимо одночастичных полюсов, других особенностей амплитуд переходов позволяет сформулировать процедуру их экстраполяции за границы физ. Простейшая из них состоит в определении константы я N-взаимодействия g из опытов по нуклон-пуклониому рассеянию. [11]
Фейнман получил выражение для амплитуды перехода несвободной частицы, когда HHu V ( q), в виде континуального ( функционального) интеграла, к-рый получается как предельная амплитуда при разбиении отрезка времени [ г, t2 ] на п частей длительностью Д - Д ( ( / п, если п-юо. [12]
Это связано с представлением амплитуд перехода между разл. [13]
Обсудим теперь, как зависит амплитуда перехода ( п Гт z nlm от выбора квантовых чисел состояний, между которыми он происходит. [14]
Иными словами, если известна амплитуда перехода, то тем самым известна и волновая функция. [15]