Амплитуда - переход
Cтраница 2
Результирующая амплитуда перехода является суммой амплитуд переходов через различные промежуточные состояния. Невозможность обнаружения микрообъекта в том или ином промежуточном состоянии обусловливает неразличимость альтернатив и позволяет говорить о промежуточных состояниях как о виртуальных. [16]
Таким образом, скорость изменения амплитуды перехода пропорциональна матрице рассеяния. [17]
Слагаемым 1 - 3 в амплитуде перехода сопоставляются диаграммы Фейнмана. [18]
Будем для простоты считать, что амплитуды перехода Aq при появлении чужого атома не меняются и остаются по-прежнему одинаковыми для всех атомов, включая нестандартный. [19]
Вводя важнейшее для квантовой механики понятие амплитуды перехода, посвятим данный параграф формулировке в наиболее общем виде ряда основных принципов. Читателя не должна смущать формальность изложения в данном параграфе. Она будет компенсирована следующим параграфом, где на конкретных примерах будут продемонстрированы упомянутые принципы. При этом, в частности, будет рассмотрена связь этих принципов с обсуждавшимися в § 7 опытами, что позволит, с одной стороны, дать обоснование формально описанным принципам, а - с другой стороны, дать объяснение удивительным экспериментальным результатам. [20]
Всякий прибор описывается девяткой чисел - амплитудами перехода в приборе из одного базисного состояния в другое. Зная эти числа, можно подсчитать что угодно. [21]
Коль скоро амплитуда состояния есть в действительности амплитуда перехода, то как быть с определением амплитуды состояния, приведенным в предыдущем параграфе. В этом определении следует заменить слово находящийся словом находившийся, так как после взаимодействия с анализатором микрообъект уже не находится в состоянии а; при этом становится лишним слово также. Обнаружение есть измерительный процесс, и величина р а играет роль амплитуды вероятности перехода сО - Нр, совершающегося в этом процессе. [22]
Можно сказать, что квантовомеханическая идея интерференции амплитуд переходов в сочетании с методом возмущений составляет, с самой общей точки зрения, основу квантовой электродинамики как квантовой теории. [23]
Вершинные части появляются в теории при изучении амплитуды перехода в рамках теории возмущений. Такие переходы вызываются слабыми или электромагнитными взаимодействиями ( см. также гл. При одинаковых частицах 1 и 2 вершинная часть ( 61) характеризует, в зависимости от типа тока, процессы типа рассеяния электрона на адронах и лептонные распады барионов внутри данного мультиплета. При J1 Ф J2 вершинная часть ( 61) входит в амплитуды электро - и фоторождения резонансов и лептонные распады адронов. [24]
Борновское приближение - приближение для элементов матрицы амплитуд переходов, в котором они малы и представляются матричными элементами возмущения относительно невозмущенных функций. Вероятность перехода - вероятность обнаружения квантовой системы в некотором определенном квантовом состоянии в результате эволюции системы, если первоначально система находилась в некотором другом определенном состоянии. [25]
ЛСЛ), то обратятся в нуль амплитуды переходов, не сохраняющих четность. [26]
Вообще говоря, можно ожидать наличия в амплитуде перехода отличных от нуля нечетных относительно преобразования РТ членов даже в том случае, когда имеет место РГ-инвариантность, но взаимодействие в начальном и ( или) конечном состояниях существенно. [27]
Таким образом, рассматриваем (113.1) как диаграмму для амплитуды перехода бозона самого в себя ( диагональный элемент - матрицы) через распад на электрон-позитронную пару. Крестики на диаграмме (113.1) показывают, по каким линиям она должна быть рассечена на две части так, чтобы показать промежуточное состояние, фигурирующее при применении соотношения унитарности. [28]
Исследуем это свойство более подробно, анализируя распределение амплитуды перехода в r - пространстве. [30]
Страницы: 1 2 3 4