Амплитуда - переменное поле
Cтраница 2
При прохождении носителя через зону поля рассеяния головки с ультразвуковым смещающим полем процесс намагничения схож с безгистерезисным, так как при сбегании элемента носителя с головки амплитуда переменного поля постепенно уменьшается. Однако между процессом идеального безгистерезисного намагничения и намагничения магнитного носителя, проходящего мимо головки, имеется различие, состоящее в том, что вместо постоянного поля здесь действует поле сигнала, также убывающее при выходе носителя из зоны за-лиси. Характеристики такого процесса записи, носящего название квазибезгистерезисного процесса намагничения, схожи с характеристиками идеального безгистерезисного процесса лишь до некоторого максимального значения Н, выше которого дВост / дН начинает спадать. [16]
Учитывая, что удельное сопротивление р ферритов с избытком МпО выше 103 ом-м ( 105 ом-см) ( см. § 4 - 7), а частота и амплитуда переменного поля при измерении общего tgo малы, можно тангенс угла потерь, измеренный при / - 100 кгц и Яд 0 8 а / м ( - 10 мэ), приравнять к тангенсу угла начальных потерь, не зависящих от частоты. Эти потери, вероятно, связаны с большими внутренними напряжениями, возникающими в кристаллической решетке ферритов. Тетрагональное искажение решетки шпинели было обнаружено у Mn-Zn - ферритов ( см. § 4 - 3) лишь при избытках МпО 20 мол. S, начиная с малых количеств Мп3О4 в твердых растворах Mn-Zn - ферритов. [18]
Таким образом, усредненное по осцилляциям движение частицы происходит так, как если бы, помимо постоянного поля L /, действовало еще и дополнительное постоянное поле, квадратично зависящее от амплитуды переменного поля. [19]
Таким образом, усредненное по осцилляциям движение частицы происходит так, как если бы, помимо постоянного поля С /, действовало еще и дополнительное постоянное поле, квадратично зависящее от амплитуды переменного поля. [20]
Квантовомеханический анализ показывает, что константы скорости индуцированных переменным электромагнитным полем переходов () - ( -) и ( -) - () равны ( ki k2k) и что они пропорциональны квадрату амплитуды переменного поля. Рост мощности переменного поля увеличи-вает скорость как () - - ( -), так и ( -) - () переходов. [21]
 |
Диаграмма энергетических JM-M. [22] |
Квантовомеханический анализ показывает, что константы скорости индуцированных переменным электромагнитным полем перехо-дов () - ( -) и ( -) - () равны ( ki k2 k) что они пропорциональны квадрату амплитуды переменного поля. Рост мощности переменного поля увеличи-вает скорость как () - ( - ), так и ( -) - - () переходов. [23]
Квантовомеханический анализ показывает, что константы скорости индуцированных переменным электромагнитным полем переходов С () - ( -) и С ( -) - - () равны ( k k2 k) и что они пропорциональны квадрату амплитуды переменного поля. Рост мощности переменного поля увеличивает скорость обоих переходов. [24]
 |
Графическое изображение процесса идеального намагничивания однодоменной частицы.| Графическое изображение процесса квазиидеального намагничивания однодоменной частицы. [25] |
На рис. 17 приведено графическое изображение процесса квазиидеального намагничивания отдельной однодоменной частицы. Все последующие амплитуды переменного поля уже не могут изменить знак намагниченности частицы. [26]
Между стержнями создается поле с гиперболическим распределением потенциала. При фиксированных значениях частоты со и амплитуды U переменного поля только ионы с определенным значением m / z проходят через анализатор, попадая на коллектор ионов. [27]
 |
Схема анализатора ионной ловушки. [28] |
Амплитуда колебаний ионов с другим отношением m / z нарастает по мере их движения между стержнями квадруполя так, что эти ионы достигают стержней и нейтрализуются. Чтобы их зафиксировать, изменяют либо частоту, либо амплитуду высокочастотного переменного поля. Таким образом, ионы с разной массой регистрируются при разных значениях частоты ( или амплитуды) переменного поля, в результате чего формируется масс-спектр. [29]
Идеальное намагничивание Известен способ, позволяющий исключить явление гистерезиса при намагничивании ферромагнетиков. Если одновременно с основным постоянным намагничивающим полем воздействовать на ферромагнетик переменным магнитным полем достаточной напряженности и при каждом значении постоянного поля постепенно снижать амплитуду переменного поля до нуля, то вместо кривой 1 намагничивания ( рис. 15) будет получена кривая 2 идеального намагничивания. При уменьшении постоянного поля намагниченность будет изменяться по той же кривой, что и при увеличении поля. Характерной особенностью кривой идеального намагничивания является большая крутизна в слабых полях. Однако внутренние поля, возникающие вследствие неоднородностей ферромагнетика, вызывают некоторый наклон кривой идеального намагничивания. Тангенс угла наклона называется внутренним размагничивающим фактором Wi tg a ЯД. [30]
Страницы: 1 2 3