Амплитуда - сферическая волна
Cтраница 1
Амплитуды сферических волн в R3, описывающих процессы захвата частиц, определены в терминах компонент Г - мат - РИЦЕ. Отметим, что, когда потенциалы Va ( x) убывают быстрее любой степени Ы - г, асимптотические слагаемые младшего порядка для этих функций можно задать, с помощью рекуррентных соотношений. Уравнение Шредингера будет выполняться при этом с точностью до произвольной степени Ы - г. Такие рекуррентные соотношения будут приведены в § 1 следующей главы. [1]
Амплитуда сферической волны пропорциональна произведению амплитуды поля распространяющегося в среде излучения на флуктуирующую часть показателя преломления п ( г а фаза определяется общим числом длин волн, укладывающихся на пути от источника до рассеивателя и далее до приемника. [2]
Амплитуды трехмерных сферических волн QB, описывающих асимптотику этих волновых функций, являются гладкими ограниченными функциями. [3]
Спадание амплитуды сферической волны происходит по закону 1 / г, т.е. значительно медленнее, и в волновой зоне [ г К / ( 2п) ] можно не учитывать Еотат. [4]
Выражение это показывает, что амплитуда сферической волны уменьшается пропорционально расстоянию от источника, а следовательно, интенсивность волны, пропорциональная квадрату амплитуды, уменьшается как квадрат расстояния от источника, ибо энергия, переносимая волной, распределяется по все возрастающей площади. [5]
 |
Профили скорости и / с в волне сжатия, излучаемой сферой, расширяющейся с постоянной скоростью w, для различных значений w. [6] |
Приведем еще асимптотическое выражение для амплитуды сферической волны на разрывной стадии, когда первоначально синусоидальное поле превращается в пилообразное. [7]
В отличие от случая плоской волны амплитуда сферической волны с увеличением г уменьшается. [8]
Следовательно, в отличие от плоских волн амплитуда сферической волны должна уменьшаться при увеличении расстояния от источника волны. [9]
Отсюда, в частности, следует, что амплитуда сферической волны обратно пропорциональна расстоянию от источника волн. [10]
Еслп точка А достаточно далека от экрана, амплитуду сферической волны в плоскости отверстия можно считать постоянной, но необходимо учесть непостоянство фазы. [11]
АО - амплитуда прямо прошедшей волны; А - амплитуда сферических волн; у - коэффициент пропорциональности, зависящий от метода регистрации. [12]
Эта функция свертывается с амплитудой, возникающей из-за наличия точечного источника, а именно с амплитудой сферической волны, выходящей из начала координат. Таким образом, уравнение (1.19) или (2.11) попросту показывает, что наблюдаемая амплитуда является суммой амплитуд сферических волн от всех точек рассеивателя, а амплитуда рассеяния от каждой точки пропорциональна произведению амплитуды падающей волны и значения потенциальной функции V ( r) в этой точке. [13]
Данное выражение для U ] означает, что полевое возмущение U ] может быть найдено путем суммирования множества сферических волн, генерируемых в различных точках г внутри рассеивающего объема V. Амплитуда сферической волны, генерируемой в точке г, пропорциональна произведению амплитуды падающего невозмущенного излучения на возмущение показателя преломления в этой точке. [14]
Поскольку амплитуды сферических волн, излучаемых источниками 5 и S2, обратно пропорциональны расстоянию, а интенсивность волны прямо пропорциональна квадрату амплитуды, интерференционные максимумы имеют различную яркость. [15]
Страницы: 1 2