Cтраница 1
Наличие дополнительных членов в потенциале означает, что теперь кристаллическая ось является осью симметрии третьего порядка, а не шестого. В табл. 5.11 приведены параметры кристаллического поля, предложенные Джаддом [81]; как можно видеть, параметры А ( г и Л1 ( г6 весьма велики. [1]
Наличие дополнительных членов в уравнении энергии, связанных с джоулевым тепловыделением, также существенно усложняет задачу. [2]
Уравнение Ми отличается от уравнения Рейлея наличием дополнительных членов, которые при г 50 тр и меньше становятся настолько малыми величинами, что ими можно пренебречь, и тогда уравнение Ми переходит в уравнение Рейлея. [3]
Это уравнение отличается от уравнения (33.2) наличием дополнительных членов, которые связаны с полем. [4]
Эти уравнения отличаются от (5.9), (5.10) наличием дополнительных членов, содержащих скорость невозмущенного продольного движения. [5]
Выведенные нами уравнения отличаются от известных соотношений для активационных параметров наличием дополнительного члена d In r / dT, учитывающего температурную зависимость радиуса активированного комплекса. [6]
Эти уравнения отличаются от уравнений Навье - Стокса для нетурбулентного потока только наличием дополнительных членов, включающих пульсации скорости. Хотя эти средние напряжения могут быть намного больше по величине, чем среднее значение напряжения вязкого сдвига, они не могут диссипировать ( рассеивать) энергию; как средняя, так и турбулентная полная энергия потока неизбежно диссипируется только под действием вязкости. [7]
Как видим, уравнение (2.59) отличается от аналогичного уравнения для развитого турбулентного течения наличием дополнительного члена р 2wKzK ( du / dr), означающего пульсационную энергию за счет взаимодействия крупномасштабного движения с осред-ненным. [8]
Ван Лимит [583, 584, 586], можно рассматривать как отличающееся от (11.208) значением константы и наличием дополнительного члена. [9]
Уравнение ( 1 - 11 - 40) отличается от уравнения теплопроводности Фурье наличием дополнительного члена, который характеризует волновой процесс распространения теплоты. [10]
Ван Лимит [583, 584, 586], можно рассматривать как отличающееся от (11.208) значением константы и наличием дополнительного члена. [11]
Уравнение (11.85) также можно считать уточнением (11.208), так как оно отличается от последнего наличием дополнительного члена. [12]
Уравнение (11.85) также можно считать уточнением (11.208), так как оно отличается от последнего наличием дополнительного члена. [13]
Уравнение ( 1 - 11 - 23) отличается от обычного уравнения Навье - Стокса наличием дополнительного члена r r rot ( 2и - rot v), характеризующего перенос импульса ротационной диффузией. [14]
Полученные уравнения отличаются от рассмотренных ранее уравнений ( 2 - 22) - ( 2 - 26) наличием дополнительных членов, вызванных ползучестью. [15]