Наличие - дополнительный член
Cтраница 2
График уравнения Бернулли для потока реальной жидкости может быть построен на основании изложенного в § 26, с учетом наличия дополнительного члена Л1 2 в правой части этого уравнения. [16]
Уравнения ( 1 - 6 - 8) и ( 1 - 7 - 26) отличаются от уравнения Навье - Стокса наличием дополнительных членов. В отличие от уравнения ( 1 - 6 - 8) уравнение ( 1 - 7 - 26) содержит единственный дополнительный коэффициент р, тогда как для решения уравнения ( 1 - 6 - 8) надо знать три коэффициента вращательной вязкости, коэффициент у и поле угловых скоростей частиц жидкости. [17]
Уравнение ( 24) показывает также, что в задачах с установившимися течениями энтальпия играет более важную роль, чем внутренняя энергия; наличие дополнительного члена р / р, появляющегося в уравнении ( 24), если оно записано через внутреннюю энергию и, можно связать с работой смещения. [18]
 |
Схематический вил зонной структуры полупроводников А В5 вблизи точки Г. Г6 - зона проводимости. Г8 - зоны тяжелых и легких дырок. Г7 - зона, отщепленная спин-орбнтальным взаимодействием. [19] |
На самом деле приведенное выражение для гамильтониана относится к полупроводникам со структурой алмаза, а для структуры цинковой обманки отсутствие центра инверсии приводит к наличию дополнительных членов. [20]
Если при делении наблюдаемых констант скоростей на а ( или 1 - а), для каждого реагента не получается постоянного значения, что указывает либо на наличие дополнительного члена, содержащего концентрацию ионов водорода или гидроксила в уравнении скорости, либо на то, что обе ионные формы субстрата реагируют с заметными скоростями и в уравнение скорости должны быть включены члены для обеих реакций. Наиболее прямой путь для вычисления этих членов заключается в построении зависимости наблюдаемой константы скорости от а. Пересечение этой прямой с осью ординат дает константу скорости реакции с кислой формой реагирующего вещества, пересечение с ординатой при а 1 0 дает константу скорости для основной формы. [21]
Вспоминая, что sin я / [ exp ( inl) - exp ( - inf) ] ( 2i) - 1, совершенно очевидно, что A ( f) - / оо, когда / - ioo из-за наличия дополнительного члена. [22]
В силу своей экспоненциальной природы этот вклад становится пренебрежимо малым ниже 950 С. Конечно, наличие дополнительного члена, описывающего вклад вакансий, в интерполяционном уравнении не создает особых сложностей. Трудности возникают при охлаждении термометра. В зависимости от скорости охлаждения и от чистоты платины более или менее заметная доля вакансий, равновесно присутствующих при высокой температуре, вмораживается в решетку, когда температура опускается ниже 500 С. [23]
Система уравнений (5.27) является синтезом статического, геометрического и физического анализов задачи. Уравнения (5.27) отличаются от уравнений Ламе в теории упругости наличием дополнительных членов, расположенных в правой части. [24]
Уравнение (28.16) является обобщением уравнения адсорбции Гиббса на случай мицеллярной ячейки. Для поверхности натяжения С 0 и тогда уравнение (28.16) отличается от уравнения Гиббса лишь наличием дополнительного члена [ третьего слагаемого в правой части (28.16) ], в котором содержатся избытки химических потенциалов частиц мицеллы. Возникновение этого члена связано с учетом твердоподобных свойств мицеллы, и, если бы мицелла рассматривалась как капля жидкости, то уравнение (28.16) в точности совпадало бы с равнением адсорбции Гиббса. [25]
Такие колебания описываются дифференциальными уравнениями, аналогичными дифференциальным уравнениям изгиба. Принципиальным отличием их является зависимость внешней нагрузки, а следовательно, функций деформаций tp, я з и прогиба пластинки w от времени, а также наличие дополнительных членов, которые определяют инерционную нагрузку. [26]
Поскольку строгая теория лазера достаточно сложна, мы разобьем наше рассмотрение на два этапа. В данной главе мы будем оперировать с квантовомеханическими уравнениями Ланжевена. Это даст нам возможность найти наиболее интересные и важные характеристики лазерного излучения, а именно его когерентность, шумы и статистику фотонов, способом, который достаточно легко понять и который позволит провести прямое сравнение с экспериментальными данными. Уравнение для матрицы плотности будет преобразовано в обобщенное уравнение Фоккера-Планка, а последнее затем будет приведено ( при выполнении определенных условий) к уравнению, которым мы будем пользоваться в разд. Читатели, которых не слишком интересуют детали такого квантово-механического вывода, могут пропустить гл. Для читателей, недостаточно знакомых с квантовой теорией, особенно с теорией квантованных полей, мы приведем следующее важное соображение. Из чтения последующих разделов читатель скоро обнаружит, что квантовые уравнения лазера очень похожи на полуклассические уравнения. Действительно, квантовые уравнения лазера имеют почти такой же вид, как полуклассические, различие лишь в наличии дополнительного члена, представляющего флуктуационные силы. Хотя соответствующие уравнения являются операторными, их физический смысл можно объяснить, оставаясь на классических позициях. [27]
Страницы: 1 2