Cтраница 3
Непосредственное определение сечений проводов невозможно. Сечения проводов можно определить, если известно распределение мощностей IB сети; распределение же мощностей в сети можно найти только при известных сечениях проводов всех ее участков. Определение сечений проводов замкнутой сети без наложения дополнительных условий является, следовательно, неопределенной задачей. [31]
В заключение обратим внимание на следующее обстоятельство. Если задана некоторая величина ( например S), то ее. S) определяется из соответствующего закона сохранения по заданной его расходимости. Но без наложения дополнительных условий такое определение неоднозначно. В самом деле, если уравнению вида (30.16) удовлетворяет вектор S ( с составляющими 5г -), то ему же удовлетворяет вектор S - f - curlA, где А - произвольный вектор. [32]
Рассмотрим явления в цепи, представленной на рис. 1.7, предполагая, что, кроме сварочной дуги, в ней содержатся только линейные сопротивления. Допускаем, что продолжительность повторного возбуждения сварочной дуги бесконечно мала. Допущение о бесконечно малом времени существования пика зажигания позволяет не учитывать его при выводе уравнения для тока дуги. Пик зажигания может быть учтен в дальнейших расчетах при наложении дополнительного условия. [33]
Такого рода качественный учет сил отталкивания приводит к физически правильному поведению двухчастичной корреляционной функции Fnl ( r) на малых расстояниях ( Fab - 0 при г - 0) и позволяет, следовательно, получать конечные значения термодинамических величин в виде ряда по параметру и. Однако оценить точность результатов с позиций такого подхода не представляется возможным, поэтому практически не имеет смысла учитывать более высокие порядки по v, чем те, которые получены с чисто кулоновским потенциалом. В работе Грина [17 ] для частиц с зарядами одного знака был взят кулонов-ский потенциал, а для частиц с зарядами противоположного знака - потенциал ( II. Выражение для двухчастичной корреляционной функции в этой работе было получено в первом порядке по v на основе интегральных уравнений Майера [18], которые в отличие от боголюбов-ских уравнений, выведены с помощью большого канонического ансамбля. Помимо разложений по малому параметру, для расцепления боголюбов-ской цепочки уравнений применяются и другие методы, связанные с наложением дополнительных условий на корреляционные функции порядка выше второго. Трехчастичная корреляционная функция аппроксимируется произведением двухчастичных. С помощью этого приближения получается интегро-дифференциадъ-ное уравнение, которое, однако, является существенно нелинейным н поддается только численному счету. Супер - позиционное приближение хорошо оправдывает себя в случае короткодействующего потенциала взаимодействия. Тогда одновременное взаимодействие между тремя частицами маловероятно, и поэтому тронные корреляции несущественны. Из соображений, по существу аналогичных суперпозиционной замене, Мартынов [24] получил уравнение, которое удалось решить аналитически для случая, когда частицы являются твердыми сферами. Кроме метода малого параметра, связанного с решением цепочки уравнений для корреляционных функций, существует другой подход к исследованию термодинамических и кинетических свойств систем многих тел. [34]