Cтраница 2
Формула ( 2а) позволяет в принципе определить значение вектора магнитной индукции В в каждой данной точке поля по силе Д /, действующей на элемент провода. Очевидно, что такой провод должен быть достаточно тонок, чтобы поле в его пределах могло считаться однородным, и его внесение не должно изменить ни величину, ни конфигурацию токов, вызывающих поле, а также не должно вызвать добавочного намагничения магнетика. Все эти требования, особенно в случае твердого магнетика, практически невыполнимы. Например, чтобы определить действие магнитных сил на рамку с током в твердом магнетике, необходимо в магнетике сделать полость. [16]
Из однозначности системы ( С), в частности, следует [ ср. А) в § 22 ], что при отсутствии токов проводимости ( и при отсутствии ферромагнетиков) постоянное магнитное поле тождественно равно нулю. Стало быть, наличие ( неферромагнитных) магнетиков лишь видоизменяет поле токов; в отсутствии же последних намагничение магнетиков не может сохранять постоянное во времени и отличное от нуля значение - оно спадает до нуля, и магнитное поле исчезает. [17]
Из однозначности системы ( С), в частности, следует [ ср. А) в § 22 ], что при отсутствии токов проводимости ( и при отсутствии ферромагнетиков) постоянное магнитное поле тождественно равно нулю. Стало быть, наличие ( неферромагнитных) магнетиков лишь видоизменяет поле токов; в отсутствие же последних намагничение магнетиков не может сохранять постоянное во времени и отличное от нуля значение - оно спадает до нуля, и магнитное поле исчезает. [18]
Из однозначности системы ( С), в частности, следует [ ср. А) в § 22 ], что при отсутствии токов проводимости ( и при отсутствии ферромагнетиков) постоянное магнитное поле тождественно равно нулю. Стало быть, наличие ( неферромагнитных) магнетиков лишь видоизменяет поле токов; в отсутствие же последних намагничение магнетиков не может сохранять постоянное во времени и отличное от нуля значение - оно спадает до нуля, и магнитное поле исчезает. [19]
В заключение следует отметить, что соотношение (47.10), которое определяет поле Н, создаваемое самим магнетиком, строго справедливо лишь в случае бесконечно длинного стержня. Если намагниченное тело имеет конечные размеры, то зависимость Н от J имеет более сложный характер и линии Н выходят из магнетика наружу в вакуум, как это примерно изображено на рис. 3.85 для однородного намагниченного шара. В этом случае определение вспомогательного расчетного вектора Н по формуле (47.13) является чисто формальной операцией, Н уже будет зависеть не только от внешних макроскопических токов, но и от намагничения магнетиков. [20]
В заключение следует отметить, что соотношение (47.10), которое определяет поле Н, создаваемое самим магнетиком, строго справедливо лишь в случае бесконечно длинного стержня. Если намагниченное тело имеет конечные размеры, то зависимость Н от J имеет более сложный характер и линии Н выходят из магнетика наружу в вакуум, как это примерно изображено на рис. 3.85 для однородного намагниченного шара. В этом случае определение вспомогательного расчетного вектора Н по формуле (47.13) является чисто формальной операцией, Н уже будет зависеть не Только от внешних макроскопических токов, но и от намагничения магнетиков. [21]
В заключение следует отметить, что соотношение (47.10), которое определяет поле Н, создаваемое самим магнетиком, строго справедливо лишь в случае бесконечно длинного стержня. Если намагниченное тело имеет конечные размеры, то зависимость Н от J имеет более сложный характер и линии Н выходят из магнетика наружу в вакуум, как это примерно изображено на рис. 3.85 для однородного намагниченного шара. В этом случае определение вспомогательного расчетного вектора Н по формуле (47.13) является чисто формальной операцией, Н уже будет зависеть не только от внешних макроскопических токов, но и от намагничения магнетиков. [22]
Если же магнитный момент М атомов и молекул среды в отсутствии внешнего поля отличен от нуля ( М 0), то наряду с диамагнитным эффектом [ возникновение добавочного момента атомов ДМ, формула (69.1) ] магнитное поле вызывает также перераспределение направлений магнитных моментов М атомов и молекул среды. В отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты атомов ориентированы совершенно беспорядочно, так что намагничение среды равно нулю. При наличии же внешнего магнитного поля Н получают преобладание те направления магнитных моментов атомов, которые приближаются к направлению поля. Это намагничение магнетика по направлению поля ( положительное намагничение, парамагнетизм) при М ф - 0 всегда значительно превышает диамагнитный эффект. [23]
Если же магнитный момент М атомов и молекул среды в отсутствие внешнего поля отличен от нуля ( Мт 0), то наряду с диамагнитным эффектом [ возникновение добавочного момента атомов ДМ, формула (69.1) ] магнитное поле вызывает также перераспределение направлений магнитных моментоз М атомов и молекул среды. В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты атомов ориентированы совершенно беспорядочно, так что намагничение среды разно нулю. При наличии же внешнего магнитного поля Н получают преобладание те направления магнитных моментов атомов, которые приближаются к направлению поля. Это намагничение магнетика по направлению поля ( положительное намагничение, парамагнетизм) при Мт О всегда значительно превышает диамагнитный эффект. [24]
Если же магнитный момент М атомов и молекул среды в отсутствие внешнего поля отличен от нуля ( М 0), то наряду с диамагнитным эффекюм [ возникновение добавочного момента атомов AM, формула (69.1) ] магнитное поле вызывает также перераспределение направлений магнитных моментов М атомов и молекул среды. В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты атомов ориентированы совершенно беспорядочно, так что намагничение среды равно нулю. При наличии же внешнего магнитного поля Н получают преобладание те направления магнитных моментов атомов, которые приближаются к направлению поля. Это намагничение магнетика по направлению поля ( положительное намагничение, парамагнетизм) при М 0 всегда значительно превышает диамагнитный эффект. [25]
Если же магнитный момент М атомов и молекул среды в отсутствие внешнего поля отличен от нуля ( М 0), то наряду с диамагнитным эффектом [ возникновение добавочного момента атомов AM, формула (69.1) ] магнитное поле вызывает также перераспределение направлений магнитных моментов М атомов и молекул среды. В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты атомов ориентированы совершенно беспорядочно, так что намагничение среды равно нулю. При наличии же внешнего магнитного поля Н получают преобладание те направления магнитных моментов атомов, которые приближаются к направлению поля. Это намагничение магнетика по направлению поля ( положительное намагничение, парамагнетизм) при М ф 0 всегда значительно превышает диамагнитный эффект. [26]