Cтраница 2
Нееля подрешетки обладают спонтанной намагниченностью, однако, поскольку в отсутствие магнитного поля их моменты ориентированы антипараллельно, результирующая намагниченность кристалла все же равна нулю. Антиферромагнитное упорядочение ослабляет и ориентирующее действие магнитного поля, как это видно из фиг. [16]
Для осуществления магнитного толчка следует выбрать, очевидно, такую обработку, в результате которой в материале не остается результирующей намагниченности. [17]
Медь немагнитна, и ее добавление приводит к снижению намагниченности подрешетки кобальта, в результате чего изменяется температура, при которой температурный ход результирующей намагниченности меняет знак. [18]
Кроме того, возвращаясь к выводам, вытекающим из сравнения двух типов гистерезиса, следует заметить, что в них не принималось во внимание влияние вращения результирующей намагниченности в областях самопроизвольной намагниченности. Рассматривалось исключительно смещение граничных слоев между ними. [19]
Если через / обозначить среднее расстояние между двумя граничными слоями, то величина х / l представляет собой долю перемагниченного полем Я объема, a fsx / l - возникающее при этом изменение результирующей намагниченности. [20]
Если через / обозначить среднее расстояние между двумя граничными слоями, то величина х / l представляет собой долю пере-магннченного полем Я объема, a fsx / l - возникающее при этом изменение результирующей намагниченности. [21]
Соотношение (3.26) показывает, что для неколлинеарной фазы изменение величины векторов Ма и Мь независимо от того, обусловлено ли оно изменением температуры или прямым ориентирующим действием магнитного поля, не влияет на величину результирующей намагниченности, которая при постоянном поле Н ( если пренебречь слабой температурной зависимостью v - см. стр. [22]
При отсутствии внешнего магнитного поля упорядоченному расположению этих магнитиков препятствует тепловое движение. Поэтому при обычных температурах магнитные моменты разупорядочены и результирующая намагниченность равна нулю. [23]
В отсутствие внешнего магнитного поля орбитальные магнитные моменты всех атомов отдельного домена имеют одинаковое направление и внутри каждого домена намагниченность равна насыщению. Для различных доменов направление магнитных моментов разное и результирующая намагниченность всего магнетика может быть даже равной нулю. [24]
Установлено, что каждый кристалл железа как бы разделен на участки ( домены), содержащие по 104 - 1014 атомов, магнитные моменты которых ориентированы по схеме, изображенной на рис. 8.2, а. Пространственная ориентация магнитных моментов доменов хаотична, поэтому результирующая намагниченность всей совокупности доменов ( всего кристалла) равна нулю. Под действием внешнего магнитного поля домены ориентируются вдоль этого поля. Чем выше напряженность внешнего поля и чем большее число доменов приобретает упорядоченную ориентацию, тем выше намагниченность образца. При снятии внешнего поля все процессы начинают течь в обратном направлении, но намагниченность, как правило, не становится нулевой, присутствует так называемый остаточный ферромагнетизм. [25]
Благодаря этому происходит упорядочение расположения магнитных моментов. Степень ориентации моментов и значения результирующего момента ( результирующей намагниченности) определяются соотношением магнитной н тепловой энергий. [26]
В частично или полностью обращенных шпинелях катионы, находящиеся в узлах А и В, образуют две магнитные подрешетки ( строго говоря, ионы Me и Fe3 в узлах А также образуют две подрешетки, магн. А к В направлены в противоположные стороны, поэтому результирующая намагниченность обращенных шпинелей определяется магн. [27]
Пусть каждый атом имеет постоянный магнитный момент М и взаимодействие между магнитными моментами атомов отсутствует. В отсутствие магнитного поля эти моменты ориентированы случайным образом, так что результирующая намагниченность равна нулю. При наложении магнитного поля эти моменты ориентируются в направлении поля. В результате этого появляется направленная по полю намагниченность. Ориентирующему действию поля препятствует тепловое движение. [28]
Необходимым признаком парамагнетизма является наличие у атомов собственных постоянных магнитных моментов, существующих независимо от внешнего магнитного ноля. В общем случае тепловое движение препятствует их самопроизвольной параллельной ориентации, п результирующая намагниченность / образца равна пулю. В присутствии внешнего поля Н минимуму энергии взаимодействия магнитных момен-тон с полем соответствует ориентация моментов вдоль поля. Изменение - этой ориентации происходит при столкновениях атомов, участвующих в тепловом движении. При каждых значениях темп-ры Т и поля Н устанавливается равновесное значение /, к-рое растет с нолем н падает с ростом о. [29]
В системах замещенных гранатов с отличным от нуля магнитным моментом с-подрешетки его направление совпадает с направлением намагниченности а-подрешетки. Следовательно, ( с-а) - обменное взаимодействие должно увеличивать положительный относительно результирующей намагниченности вклад в Яэф, т.е. уменьшать значение поля на ядрах олова по сравнению с рассмотренным случаем. [30]