Результирующая намагниченность

Cтраница 3

Типичным представителем этого класса веществ является РезО4 - Ферриты не относятся ни к ферромагнетикам, ни к антиферромагнетикам, они являются ферримагне-тиками. Здесь часть электронных спинов выстроена параллельно друг другу, часть - антипараллельно, но результирующая намагниченность не равна нулю. [31]

У ферромагнетиков внутри каждого домена магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу в одном направлении, поэтому каждый домен спонтанно намагничен до величины магнитного насыщения. Вектора намагниченности доменов ферромагнетиков в отсутствие внешнего магнитного поля ориентированы таким образом, что результирующая намагниченность образца в целом, как правило, равна нулю. [32]

Значение величины Ms уменьшается с ростом температуры и стремится к нулю в точке Кюри Тс, приГ Тс вещество становится парамагнитным. Для некоторых ферритов существует температура компенсации Ткомп ПРИ которой намагниченности подрешеток становятся равными, и результирующая намагниченность Ms обращается в нуль. В смешанных ферритах могут иметь место точки компенсации и при изменении состава. [33]

Для замещенного феррита при малых значениях х коэффициенты псс и п мало отличаются от их значений в незамещенном феррите. Однако ионы А1 замещают преимущественно ионы железа в положениях 24 ( d) [26] и результирующая намагниченность ионов железа в подрешетках and значительно изменяется при изменении я. Экспериментальные точки в широких пределах изменения Н приведены на фиг. Они хорошо ложатся на кривую Бриллюэна для / 7 / 2, так же как и точки для галлата гадолиния. Различие порядка 4 % может быть объяснено наличием примесей. Таким образом, эти результаты показывают, что модель молекулярного поля применима для интерпретации магнитных свойств гранатов. [34]

Значение величины Ms уменьшается с ростом температуры и стремится к нулю в точке Кюри Тс; прнТ T. Для некоторых ферритов существует температура компенсации Ткомп, при которой намагниченности подрешеток становятся равными, и результирующая намагниченность Л4, обращается в нуль. В смешанных ферритах могут иметь место точки компенсации и при изменении состава. [35]

Ферромагнитный резонанс отличается от резонансного поглощения в изолированных атомах или парамагнетиках тем, что в ферромагнетиках мы имеем дело не с отдельными изолированными ( или слабо связанными) электронными или ядерными спинами, а со сложной системой сильно взаимодействующих электронов. Хотя само обменное взаимодействие имеет электрическую природу и непосредственно на магнитный резонанс влиять не должно, оно создает большую результирующую намагниченность вещества. [36]

Под антиферромагнетизмом [2104] понимают совокупность свойств группы веществ - антиферромагнетиков, обусловленных наличием межатомных сил, стремящихся создать в их объеме антипараллельную ориентацию соседних элементарных магнитиков. В отсутствие внешних Н при невысоких Т в антиферромагнетиках существует упорядоченная магнитная структура, при которой они не обладают результирующей намагниченностью. Последняя возникает лишь под действием Явнеш. [37]

Различия в температурных зависимостях М, обусловленные наличием внутриподрешеточных ОВ, приводят к разл. На кривых типа V и N существует точка магнитной компенсации Г, по достижении к-рой намагниченности подрешеток точно компенсируются и результирующая намагниченность равна нулю. [38]

Нейтроны обладают собственным магнитным моментом, поэтому при возникновении дифракционной картины от кристаллической решетки вещества с упорядоченными спиновыми моментами наряду с рассеянием от ядер имеет место так называемое магнитное рассеяние нейтронов на магнитных моментах атомов. С помощью дифракции нейтронов обычно нетрудно определить величину намагниченности каждой отдельной подрешетки в отличие от магпптных измерений, которые дают лишь результирующую намагниченность. [39]

Согласно этой теории, весь объем ферромагнитного образца, находящегося при температуре ниже точки Кюри, разбит на небольшие области - домены, которые самопроизвольно ( спонтанно) намагничены до насыщения. Линейные размеры доменов порядка 10 - 3 - - 1 () - 2 см. В размагниченном образце в отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты доменов ориентированы так, что результирующая намагниченность образца в целом равна нулю. Показанное на рис. 24.12 намагничивание такого образца в магнитном поле, напряженность которого медленно и монотонно увеличивается, происходит за счет двух процессов: смещения границ доменов и вращения магнитных моментов доменов. [40]

Химический состав гексагональных и шпинельных соединений в треугольной системе координат. [41]

Структуру гексагональных блоков можно получить из детального рассмотрения расстояний и углов между катионами. Смит и Вейн [16] сделали заключение, что моменты иона в гексаэдриче-ском окружении и трех ионов в октаэдрических окружениях должны быть параллельны, а моменты двух других ионов в октаэдрических позициях - антппараллельны результирующей намагниченности шпинельного блока. [42]

Химический состав гексагональных и шпинельных соединений в треугольной системе координат. [43]

Структуру гексагональных блоков можно получить из детального рассмотрения расстояний и углов между катионами. Смит и Вейн [16] сделали заключение, что моменты иона в гексаэдриче-ском окружении и трех ионов в октаэдрических окружениях должны быть параллельны, а моменты двух других ионов в октаэдрических позициях - антипараллельны результирующей намагниченности шпинельного блока. [44]

О, показывает, что разность населенностей немного или сильно отклоняется от термически равновесного значения в зависимости от того, мала или велика величина 2wen по сравнению с единицей. В этом случае па - пъ становится значительно меньше Na - Nb. Результирующая намагниченность, пропорциональная па - пъ, уменьшается. Это явление известно как эффект насыщения сигнала магнитного резонанса. [45]

Страницы: 1 2 3 4