Направление - скачок
Cтраница 2
Поверхность раздела можно рассматривать как систему вытянутых вдоль нее вихревых шнуров; при этом оси вихревых шнуров располагаются ортогонально по отношению к направлению скачка скорости ( рис. ХХ. [16]
Поверхность раздела можно рассматривать как систему вихревых шнуров, вытянутых вдоль нее; при этом оси вихревых шнуров располагаются ортогонально по отношению к направлению скачка скорости ( рис. XIX. [17]
Таким образом, направление скачкообразного изменения тока в якоре определяется исключительно тем, увеличивается или уменьшается сопротивление в этой цепи, в то время как направление скачка тока возбуждения определяется соотношением между эквивалентными витками реакции якоря и витками последовательной обмотки. Проведенное исследование показывает также, что возможны случаи, когда броска тока в цепи возбуждения вовсе не будет даже при наличии последнего в цепи якоря. [18]
Эпюра Qy в точках приложения сосредоточенных вертикальных сил ( Р, RA, RB) имеет скачки, равные по величине приложенным в этих сечениях сосредоточенным силам, причем направление скачков всегда совпадает с направлением этих сил. [19]
При обработке результатов первой серии экспериментов по обоснованию основной гипотезы ( см. § 1.5) было обнаружено, что расположение точки фиксации на угле зависит от ориентации угла по отношению к направлению скачка, концом которого является эта точка. Если подсчитать значения х и у для углов, обозначенных цифрами 2 и 5 на изображении рис. 35, е, на которые глаз перескакивал со стороны, противоположной направлению острия угла, то получатся значения х 3 7, j70 l, соответствующие точке, находящейся на некотором расстоянии от центра тяжести фигуры по другую сторону. [20]
 |
Схема участка цепи Co-свободой вращения, ограниченной только валентным углом. [21] |
Эта задача эквивалентна задаче трехмерной диффузии, при которой частица делает скачки той же длины, что и стержни в нашей шарнирной модели, с единственным ограничением, касающимся угла между направлениями последовательных скачков: он должен быть равен углу, дополнительному к валентному; обозначим его ос. [22]
Предположим, что ударная поляра нам задана. Направление скачка, который отклоняет поток на угол 0, получим, проводя нормаль к линии АР; здесь точка Р представляет собой точку, где прямая линия, проходящая через О и составляющая угол 6 с направлением набегающего потока, пересекает ударную поляру. Из этого построения получается также скорость Vi OP. Касательная к ударной поляре ОТ, проведенная из точки О, определяет критический угол 0, при котором два возможных скачка уплотнения совпадают. [23]
Различие в величинах ц, а и / л v обусловлено: в случае скачка потенциала Д - - различной величиной сил металлической связи на поверхности и в объеме металла, а в случае скачка Д 0 -ковалентными силами связи металла с хемосорбированным веществом и частичным перераспределением электронов между хемосорбированным веществом и поверхностными атомами металла. Направление скачков потенциала Д ф и Д ( f 0 может оказаться различным. [24]
Пусть у нас постоянны во всем объеме температура и давление ( например, в достаточно тонком горизонтальном слое) и разнятся лишь концентрации компонентов. Тогда все направления скачков отдельных молекул равнозначны, а вот число их разное и зависит от концентрации. [25]
Центральная часть поверхности скачка перпендикулярна к направлению скорости Vi, поэтому в этой области за скачком скорости будут обязательно дозвуковыми. При удалении от оси симметрии угол между направлением скачка и направлением скорости уменьшается, и в этой области так же, как и в косом скачке, за скачком скорость может быть сверхзвуковой. [26]
Центральная часть поверхности скачка перпендикулярна к направлению скорости Vn поэтому в этой области за скачком скорости будут обязательно дозвуковыми. При удалении от оси симметрии угол между направлением скачка и направлением скорости уменьшается, и в этой области так же, как и в косом скачке, за скачком скорость может быть сверхзвуковой. [27]
В левой части стоит нуль, так как вдоль скачка давление не меняется, следовательно, проекция силы на это направление равна нулю. Справа стоит проекция изменения количества движения в направлении скачка. [28]
Согласно [12], при отсутствии решения трехударной теории реализуется четырехволновая структура со звуковым потоком за отраженным скачком в тройной ( по числу скачков) точке и дозвуковым - вне ее и с пучком волн разрежения. Из-за дозвуковой скорости за отраженным скачком он, будучи формально ( по проекции вектора скорости на направление скачка [15]) приходящим, на самом деле не является таковым. Благодаря этому за отраженным скачком возникает пучок уходящих от тройной точки волн разрежения. Расчеты, результаты которых приведены ниже, показали, что в указанных случаях реализуется именно такое решение. При этом, что особенно важно, окрестность тройной точки, содержащая перечисленные детали решения, весьма мала. [29]
 |
Кривые н. с. и магнитной, индукции в зазоре между статором. [30] |
Страницы: 1 2 3