Направление - скачок
Cтраница 3
Кривая Я - / ( а) получается ступенчатой, теоретически скачки Я имеют место на оси пазов; каждый скачок пропорционален мгновенному значению тока в соответствующем проводнике, направление скачка определяется знаком тока. [31]
Интуитивная картина механизма диффузии состоит в том, что частицы движутся небольшими скачками и постепенно мигрируют из их первоначального положения. Это не означает, что частицы будут находиться на таком расстоянии от первоначального. Направление скачков различно в каждом случае, и во внимание необходимо принимать общее расстояние диффузии. Мы упростим обсуждение, предположив, что частицы движутся по прямой линии, а именно по координате х, но мы не должны забывать, что в реальной системе частица может двигаться в трех измерениях. [32]
Интуитивная картина механизма диффузии состоит в том, что частицы движутся небольшими скачками и постепенно мигрируют из их первоначального положения. Это не означает, что частицы будут находиться на таком расстоянии От первоначального. Направление скачков различно в каждом случае, и во внимание необходимо принимать общее расстояние диффузии. Мы упростим обсуждение, предположив, что частицы движутся по прямой линии, а именно по координате х, но мы не должны забывать, что в реальной системе частица может двигаться в трех измерениях. [33]
При каждом скачке молекула перемещается на расстояние, приблизительно равное среднему межмолекулярному расстоянию. Обозначим через / ежесекундное число скачков молекулы. Если направления скачков равномерно распределены по координатным осям, то в прямом и обратном направлении оси х молекула совершает ежесекундно в среднем п 1 / 3 / скачков. [34]
Устойчивые по Леви векторные функции от времени. Подобно устойчивым скалярным функциям, векторные функции допускают разложение в сумму скачков, следующих гиперболическому распределению. Размеры и направления скачков определяются распределением по поверхности единичной сферы. [35]
Рассмотрим некоторую точку N интегральной кривой, описывающей течение разрежения ( рис. 3), и проведем через эту точку ударную поляру, для которой скорость J7V является начальной скоростью. Точка N в плоскости uv, соответствующая скорости газа за скачком уплотнения, должна лежать на пересечении ударной поляры с касательной к интегральной кривой в точке N. Действительно, из условия неразрывности области течения в плоскости ху следует, что направление скачка, определяемое как направление нормали к секущей 7V7V, должно совпадать с направлением нормали к интегральной кривой в точке N. Интенсивность скачка уплотнения, замыкающего волну разрежения, уменьшается до нуля при приближении к точке J, так как в этой точке ударная поляра касается интегральной кривой. Это следует из того, что ударная поляра и эпициклоида vn а имеют в этой точке общую касательную с интегральной кривой. По этой же причине интенсивность скачка уплотнения стремится к нулю и при приближении точки N к точке L, лежащей на оси и. Совокупность точек N, соответствующих всем положениям точки N в промежутке JL интегральной кривой, составляет участок KL яблоковидной кривой. [36]
Щели пазов статора, обращенные к его внутренней поверхности, можно считать очень узкими. Кривая Я / ( а) получается ступенчатой, теоретически скачки Я имеют место на оси пазов; каждый скачок пропорционален мгновенному току в соответствующем проводнике, направление скачка определяется знаком тока. [37]
 |
Криоые м. д. с. и магнитной индукции в зазоре между статором и ротором. [38] |
Щели пазов статора, обращенные к его внутренней поверхности, можно считать очень узкими. Кривая Н - f ( а) получается ступенчатой, теоретически скачки Н имеют место на оси пазов; каждый скачок пропорционален мгновенному току в соответствующем проводнике, направление скачка определяется знаком тока. [39]
Щели пазов статора, обращенные к его внутренней поверхности, могут считаться очень узкими. Кривая Я / ( я) получается ступенчатой, скачки Я имеют место теоретически на оси пазов; каждый скачок пропорционален мгновенному значению тока в соответствующем проводнике, направление скачка определяется знаком тока. [40]
На каждом из участков отложим в выбранном масштабе Мкр так же, как строили эпюру продольных сил N при растяжении. Общее правило построения эпюры крутящих моментов Мкр аналогично правилу построения эпюры продольных сил - N: в местах приложения крутящих моментов в эпюре крутящих моментов наблюдаются скачкн, равные величине действующих крутящих моментов. Так, в нашем случае, рассматривая вал слева направо, мы наблюдаем первый скачок, равный Мкр1, второй скачок кр - г и третий Мкрз. Причем направление скачка связано с направлением и знаком крутящего момента. [41]
Из этого выражения следует, что вся объемная структура перемещается вдоль оси z со скоростью, определяемой условием kzcosy - cof const и действительно равной co / & cosp c / cosp. Участки любой плоскости z const, на которых множитель cos ( bcsinp) сохраняет знак, представляют собой поверхности постоянной фазы, называемые эквифазными. Однако целиком плоскости z const эквифазными поверхностями не являются, ибо там, где изменяется знак cos ( kx sin p), общая фаза скачком меняется на тт. Поэтому сплошного волнового фронта в его обычном понимании здесь не существует. Более того, поскольку направления скачков нельзя считать заданными ( ведь фаза известна с точностью до слагаемого, кратного 2тг), в выборе даже ориентировочной формы фронта существует произвол. [42]
Страницы: 1 2 3