Cтраница 1
Произвольное направление соответствует эллиптической поляризации. Прохождение света через четвертьволновую пластину представляет собой некоторое вращение. Приведенная связь между поляризацией света и направлением в трехмерном пространстве была когда-то использована Стоксом. [1]
Рассмотрим произвольное направление т и обозначим через Рпт проекцию вектора Ри на это направление. [2]
Выберем произвольное направление, повернутое на угол а относительно вектора магнитной индукции В ] ( пунктирная ось), и найдем вектор результирующей магнитной индукции в этом направлении. [3]
Рассмотрим теперь произвольное направление т и обозначим через рпт проекцию рп на это направление. [4]
Выбрать произвольное направление токов на всех участках цепи; действительное направление токов определяется при решении задачи: если искомый ток получится положительным, то его направление было выбрано правильно, отрицательным - его истинное направление противоположно выбранному. [5]
Примем произвольное направление проецирования и построим проекцию А В прямой АВ и проекцию С точки Сна плоскость биссектора / / и IV углов пространства. Взяв на ней произвольную точку D, проведем через нее проекции проецирующей прямой до пересечения соответственно с фронтальной и горизонтальной проекциями искомой прямой ( как они расположены. [6]
Выбирается произвольное направление обхода каждого из замкнутых контуров. [7]
Намечаются произвольные направления потоков на ветвях схемы. Для ветвей с фиксированным направлением течения оно таким и принимается. [8]
Выбрав произвольное направление обхода вершин из Тх, разместим их на плоскости в такой последовательности, чтобы смежные между собой вершины из Тх лежали рядом. [9]
Выбираем произвольные направления магнитных потоков. [10]
ОА произвольного направления и прямой, проведенной через точку т пересечения дуги радиуса R 100 мм с дугой радиуса Л, 50 мм, описанной из точки А. [11]
Для произвольного направления сил необходимо срезывающую силу разложить по направлению сторон прямоугольника, найти касательные напряжения вследствие действия слагающих этих сил и для каждой точки по правилу параллелограма составить результирующие касательные напряжения. [12]
Для произвольного направления внешнего поля были получены оценки отношения продольной и поперечной составляющих намагниченности в среднем сечении полоски, которые показали, что в первом приближении можно пренебречь поперечной составляющей намагниченности пермаллоевой полоски и учи - тывать только составляющую намагниченности вдоль продольной оси полоски. [13]
Задавшись произвольным направлением магнитного или обменного поля, получим шесть магнитно-неэквивалентных положений редкоземельных ионов в каждой элементарной ячейке феррит-граната. Если, как в случае большинства феррит-гранатов редкоземельных элементов, намагниченность направлена вдоль вектора [111] элементарной ячейки, то число неэквивалентных положений уменьшается до двух. [14]
При произвольном направлении Н Н в базисной плоскости, как уже отмечалось, намагничивание будет происходить весьма сложным образом - вектор / не остается в какой-либо одной плоскости. [15]