Октаэдрическое касательное напряжение

Cтраница 2

Для течения среды при октаэдрическом касательном напряжении т0 Ту const или в любой другой точке, расположенной на верхней горизонтальной ветви кривой TO / ( YO) I удельная дополнительная работа формоизменения 0) d представляется на ломаной диаграмме напряжение-деформация ( рис. 3.16), разумеется, площадью заштрихованного треугольника лууУ12, умноженной на 3 / 2, или величиной ю ( 3 / 4) Gyy; при этом все соотношения, касающиеся упругой объемной деформации 8, среднего напряжения и упругой части энергии объемного расширения, не затрагиваются пластическим течением. [16]

На рис. 7 показаны изолинии октаэдрического касательного напряжения на шагах № 1, 2, 5 и 10 приращения нагрузки. Следовательно, области, для которых TO / TO ( T) 1 ( затененные на рис. 7 и ограниченные соответствующими изолиниями), находятся в состоянии пластичности. [17]

При плоском пластическом течении отношение октаэдрических касательных напряжений к максимальным касательным напряжениям имеет постоянное минимально возможное значение ( 0 82), и, таким образом, гипотеза постоянства максимальных касательных напряжений практически эквивалентна гипотезе постоянства октаэдрических касательных напряжений. [18]

Это касательное - напряжение называется октаэдрическим касательным напряжением, поскольку грань, на которой оно действует, является гранью правильного октаэдра, вершины которого располагаются на осях. Это напряжение часто используется в теории пластичности. [19]

Четвертая теория прочности ( или теория октаэдрических касательных напряжений) принимает за предельное состояние материала то состояние, при котором октаэдрическое касательное напряжение достигает постоянного предельного значения, такого же, как и при простом растяжении. [20]

В этом случае не максимальное, а октаэдрическое касательное напряжение достигает предельного для данного материала значения. [21]

В работе [ НО ] приведено распределение октаэдрических касательных напряжений в полупространстве под штампом. Характер распределения их аналогичен распределению максимальных касательных напряжений. [22]

Теория постоянного наибольшего касательного напряжения и теория постоянного октаэдрического касательного напряжения, невидимому, достаточно хорошо выражают условия, при которых начинается необратимое течение пластичных металлов. Согласно обеим указанным теориям, напряжения, при которых начинается течение материала, должны быть одинаковы как для случая одноосного растяжения, так и сжатия. [23]

К формуле ( 32) приводит также гипотеза октаэдрических касательных напряжений, согласно которой два напряженных состояния равноопасны, если октаэдрические касательные напряжения для них одинаковы. [24]

К формуле ( 32) приводит также гипотеза октаэдрических касательных напряжений, согласно которой два напряженных состояния ра ноопасны, если октаэдрические касательные напряжения для них одинаковы. [25]

Если все компоненты девиатора напряжений разделим на величину октаэдрического касательного напряжения, то получим тензор, составленный из частных от деления. [26]

В этом случае не максимальное касательное напряжение, а октаэдрическое касательное напряжение токт достигает некоторого постоянного для данного материала предельного значения. Критерий пластичности Губера - Мизеса соответствует известному условию энергетической теории прочности. [27]

Относительно других гипотез можно сказать, что достоверность теории октаэдрического касательного напряжения проверялась применительно к резанию металлов экспериментальным путем. [28]

Девиаторное сечение предельной поверхности, формируе мое окружностями. [29]

Здесь, как и выше, р имеет смысл октаэдрического касательного напряжения. [30]

Страницы: 1 2 3 4