Cтраница 1
Выписываем независимые амплитуды, соответствующие переходу из некоторого мультиплета первого разложения в такой же мультиплет второго разложения. [1]
Число независимых амплитуд одинаково для всех кросс-каналов одной и той же обобщенной реакции; поэтому для определения этого числа можно рассматривать любой из каналов. При этом ограничения, налагаемые в первом случае Г - инвариант-ностью, эквивалентны ограничениям, налагаемым во втором случае С-инвариантностью. [2]
Число независимых амплитуд одинаково для всех кросс-каналов одной и той же обобщенной реакции; поэтому для определения этого числа можно рассматривать любой из каналов. [3]
Число независимых амплитуд процесса ( 32) определяется числом и кратностью неприводимых представлений, являющихся общими для начального и конечного состояний. [4]
Само число независимых амплитуд не зависит, конечно, от конкретного представления матрицы 5 и остается одинаковым при любом выборе спиновых переменных. [5]
Большое число независимых амплитуд весьма усложняет соотношения между сечениями и делает их иногда практически неэффективными. [6]
Само число независимых амплитуд не зависит, конечно, от конкретного представления матрицы SJ и остается одинаковым при любом выборе спиновых переменных. [7]
Число ковариантов Xt равно числу независимых амплитуд Ft. Так как это число не может зависеть от способа разложения, то оно равно числу спиральных амплитуд. Отыскание независимых ковариантов Xi составляет основную задачу кинематического анализа спинорных амплитуд. [8]
Из изложенного выше следует, что набор независимых амплитуд Q ( /) ( комплексно сопряженные амплитуды Q (; ) и Q (; ) являются зависимыми) полностью определяет упорядоченное состояние, а сами зти амплитуды могут рассматриваться как параметры дальнего порядка. [9]
Ясно также, что непосредственное квантование по Бозе - Эйнштейну трех независимых амплитуд Ьа ( а -, 2, 3) приводит к положительной определенности среднего значения оператора энергии. [10]
V 2g имеют противоположные четности; запрещение переходов между ними уменьшает число независимых амплитуд до шести. Наконец, Т - инвариантность приводит к совпадению амплитуд переходов lg - 3g и 3g - lg, так что остается всего пять независимых амплитуд. [11]
Чтобы однозначным образом конкретизировать все перенормировочные множители Z, фигурирующие в теории, необходимо рассмотреть столько независимых амплитуд, сколько параметров должно быть определено. [12]
Из центральной предельной теоремы ( см. § 3.1) вытекает, что суммирование достаточно большого числа гармонических колебаний со случайными и взаимно независимыми амплитудами и фазами образует случайную функцию с нормальным законом распределения. [13]
Сравнивая со случаем рассеяния бесспиновых частиц, мы видим, что в рассматриваемом случае ( спин V2 и спин 0) у нас есть две независимые амплитуды / и / L. После перехода к амплитудам Грибова - Фруассара, их аналитического продолжения в область комплексных моментов и введения гипотезы о полюсах Редже мы получим в итоге четыре амплитуды /, / 0, отличающиеся по четности и по сигнатуре от. [14]
Набор одних и тех же амплитуд Т ( 1) описывает рассеяние различных частиц, входящих в эти мультиплеты. Если число независимых амплитуд Т ( 1) невелико, то ( 37) позволяет получить полезные соотношения между сечениями. [15]