Напряженность - электрическое поле - волна
Cтраница 1
Напряженность электрического поля волны задается формулой (19.12), в которой без ограничения общности Ео можно считать действительной величиной, поскольку выбор начала отсчета времени всегда произволен. [1]
Напряженность электрического поля волны, распространяющейся в среде, создает в точках среды поляризованность, распространяющуюся в пространстве в виде волны поляризованности. [2]
Напряженность электрического поля волны равна 2 № мв / м ( действующее значение); частота - 109 гц. [3]
В обыкновенном луче вектор напряженности электрического поля волны перпендикулярен главной плоскости, в необыкновенном - лежит в главной плоскости. [4]
Описывается связь между поляризованностью и напряженностью электрического поля волны с учетом нелинейных членов. [5]
Поляризация электромагнитных волн определяется поведением вектора напряженности электрического поля волны, который всегда перпендикулярен лучу. При линейной поляризации конец вектора напряженности с началом на луче в фиксированный момент времени при перемещении по лучу описывает синусоиду на плоскости, в которой лежат луч и вектор напряженности. Эта плоскость называется плоскостью колебаний вектора напряженности электрического поля. Плоскостью поляризации называется плоскость ( в которой колеблется вектор магнитной индукции волны), перпендикулярная плоскости колебаний вектора напряженности электрического ПОЛЯ. [6]
На рис. 5.XI приведены кривые распределения амплитуд напряженности электрического поля волн, излучаемых в направлениях р и р, а также результирующей волны. [7]
Согласно уравнению ( 3.16 а) направления векторов напряженности электрического поля волны и электрического тока совпадают. [8]
Поэтому в s раз уменьшается лишь перпендикулярная составляющая напряженности электрического поля волны. [9]
 |
Угловое распреде. [10] |
Электромагнитная волна в вакууме является поперечной: вектор напряженности электрического поля волны, как это видно из приведенных выше рассуждений дикулярен направлению распространения волны. Проведем через точку наблюдения Р на рис. 14.6 сферу с центром в начале координат, около которого вдоль оси z совершает колебания излучающий заряд. Проведем на ней параллели и меридианы. Тогда вектор Е поля волны направлен по касательной к меридиану, а вектор В перпендикулярен вектору Е и направлен по касательной к параллели. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим подробнее взаимосвязь электрического и магнитного полей в бегущей волне. Эти поля после нзлу-чения волны уже не связаны с источ-никои. [11]
При отражении изиеняет-ся на п фаза колебаний либо вектора напряженности электрического поля волны, либо вектора напряженности нагнитного поля, что определяется форнулани Френеля. Фазы колебаний векторов волны при прелонлении не изменяются. [12]
При прямом распространении волны ( сплошная кривая) максимум напряженности электрического поля волны вследствие гиро-тропных свойств феррита смещается к правой узкой стенке волновода и потери волны обусловлены лишь электромагнитным поглощением в материале ферритовой пластины. [13]
 |
Ближние и дальние замирания на средних волнах. [14] |
Поглощение в диапазоне СВ возрастает с укорочением длины волны и напряженность электрического поля ионосферной волны больше на более длинных волнах. Поглощение увеличивается в летние месяцы и уменьшается в зимние месяцы. Ионосферные возмущения не влияют на распространение СВ, так как слой Е мало нарушается во время ионосферно-магнитных бурь. [15]
Страницы: 1 2 3 4